Дебаївський радіус - це така відстань, за межами якого заряд окремої частки практично екранований зарядами інших заряджених частинок. Це поняття вперше введено німецьким вченим Дебаєм в 1923 р при розробці теорії електролітів і широко використовується в теорії плазми. Для простої термічної плазми радіус Дебая визначається співвідношенням [c.248]
Розглянемо плоский діелектрик, вміщений у водний електроліт. Будемо припускати, що товщина діелектрика багато більше дебаєвсьного радіусу електроліту, що дозволяє вважати діелектрик нескінченно товстим. Кордон розділу діелектрик / електроліт непроникна як для молекул води. так і для іонів електроліту. Введемо декартову систему координат таким чином, що початок координат відповідає межі поділу осі х і у лежать в площині діелектрика, а вісь 2 спрямована нормально площині розділу (рис. 9.3). Для простоти будемо розглядати одновимірну задачу і вважати, що щільності джерел електричних полів залежать тільки від м [c.151]
Умовно до провідників другого роду можна віднести іонізований газ - плазму. У загальному випадку в плазмі зустрічаються три компоненти вільні електрони. позитивні іони і нейтральні атоми (або молекули) [22]. Різнойменні електричні заряди в плазмі забезпечують її квазінейтральность. Однією з характеристик плазми є так званий дебаевский радіус, см [c.36]
Нелокальна поляризованість електроліту істотно впливає на структуру ДЕС, що утворюється поблизу фосфоліпідної поверхні. Однак необхідно відзначити, що в загальному випадку екранування поверхневих джерел електричних полів має два принципово різних по фізичній природі механізму [443]. Перший механізм пов'язаний з екрануванням поверхневих джерел іонами електроліту, другий обумовлений реакцією самого розчинника на поверхневі джерела. По суті, обидва ці механізму мають нелокальний характер і визначаються корреляциями флуктуацій електричних полів в сусідніх точках простору. У першому випадку такі флуктуації обумовлені флуктуаціями концентрації іонів, характерний радіус кореляцій яких є дебаевский радіус X. У другому випадку флуктуації електричних полів пов'язані з флуктуаціями поляризації в електроліті, радіус кореляції яких а. [C.158]
Щоб підкреслити статистичний характер поняття електронейтральність плазми і придатність його для значних обсягів і досить великих проміжків часу, замість терміна нейтральність часто застосовують термін квазінейтральность плазми. Квазінейтральность - характерна властивість термічної плазми. Електронейтральність плазми може бути порушена під дією зовнішніх електричних полів. Якщо в плазму вводиться заряджене тіло, то поблизу його відбувається поляризація плазми. Вона зводиться до тяжінню зарядів протилежного знака і до відштовхування зарядів однакового знака від цього тіла. При цьому поле введеного тіла екранується. Відстань екранування одно дебаєвсьного радіусу. [C.248]
Тут К (д) - повний еліптичний інтеграл першого роду. Ця формула добре описує залежність П (к) при Ф 2 (ГФ 50 мВ) в області відстаней порядку дебаєвсьного радіуса (рис. VI.5). Цікаво, що при цьому криві П (кк) для різних значень Ф виходять шляхом паралельного перенесення кривої, розрахованої для Ф = оо, уздовж горизонтальної осі на відстань 2 / sh (гФ1 / 2) в напрямку початку координат. Ця параметрическая зв'язок виявляється корисною, зокрема, при отриманні критеріїв втрати стійкості в рамках теорії ДЛФО (див. Розділ IX). [C.159]
Тут ми використовували визначення зворотного дебаєвсьного радіусу для симетричних електролітів (1.30) [c.175]
У разі іонних розчинів капілярний осмос ускладнений електро-кінетичними явищами, пов'язаними з концентраційного залежністю як -потенціалу. так і дебаєвсьного радіуса 1 / х, що визначає протяжність дифузних іонних шарів. Для розчинів електроліту при виведенні рівняння для швидкості капілярно-осмотичного ковзання слід врахувати відповідні внески дифузних шарів двох сортів часток аніонів та катіонів. Для бінарних розбавлених розчинів рівняння (Х.17) приймає наступний вигляд [9, 10] [c.295]
Теорія електровязкостного ефекту в тонких порах, де подвійні електричні шари (ДЕС) перекриваються, в достатній мірі розвинена [1-3, 71, 72]. Показано, що найбільше відносне зниження швидкості фільтрації має місце при иг 1, де і - зворотний дебаевский радіус. При подальшому зменшенні ширини пір, коли ДЕС перекриваються в ще більшому ступені, конвективний потік іонів падає швидше, ніж електропровідність розчину в порі. Зто призводить до зниження значень потенціалу течії і падіння ефекту електровязкості. [C.311]
Рішення призводить до того ж висловом (Х.37) для селективності обратноосмотічеськіх мембран по відношенню до розчинів електролітів, але з перевизначеними значеннями коефіцієнтів розподілу у і коефіцієнтів дифузії D. Ддя мембран, товщина яких багато більше зворотного дебаєвсьного радіусу ддя порового розчину, і в разі бінарного електроліту [c.303]
Тут слід зауважити, що величину 1 / х, отримала в теорії сильних електролітів назву радіусу іонної атмосфери (або дебаєвсьного радіусу). не можна розуміти геометрично. як радіус сфери, за якою дію поля розглянутого іона стає рівним нулю. Фізична величина радіусу іонної атмосфери. строго кажучи, необмежена. Однак потенціал поля убуває з видаленням від розглянутого іона експоненціально і на відстані, багато більшому 1 / х, впливом цього потенціалу можна знехтувати, [c.183]
А - довжина однієї ланки полімерного ланцюга х - величина, зворотна дебаєвсьного радіусу Н - відстань між кінцями макроіна. Звідси випливає [c.52]
В теорії Боголюбова цей малий параметр е = у / г (де у = - обсяг, що припадає на один іон -а дебаевский радіус довжина іоніой атмосфери). [C.84]
Хоча плазма в цілому електронейтральна. в малих обсягах існує просторовий розподіл зарядів. Останнє, як і в розчинах електролітів, характеризується ближнім порядком. Подібно теорії сильних електролітів, вводиться радіус іонної атмосфери (дебаевский радіус) і виходить вираз для радіуса г найменшого обсягу, за межами якого існує електронейтральність г У Те1п, де п - число електронів в одиниці об'єму. Звідси видно, що плазма існує при досить великих п. При цьому відбувається сильне електростатичне взаємодія між частинками плазми. В результаті такої взаємодії плазма є як би пружним середовищем. і в ній можливе порушення різних коливань. [C.357]
Основне св-во П. її квазінейтральность, т. Е. Майже поліая нейтралізація отрицат. заряду електронів покладе. зарядом іонів. Елект. поле отд. частинки в П. практично зникає на недо-ром відстані від частки, ваз. дебаєвсьного радіусом екранування. Його значення пропорційно квадратному кореню з відношення т-ри злеіронов до їх концентрації. У мн. відносинах П. поводиться як звичайний газ і підпорядковується законам газової динаміки. Незвичайні св-ва П. проявляються лише тоді, коли BJ неї діє сильне магн. поле. [C.445]
ПЛАЗМА (від грец. Plasma, букв, -вилепленное, оформлене), частково або повністю іонізовашшй газ, що утворюється в результаті тримаючи. іонізації атомів і молекул при високих т-рах, під дією електромагнітного. полів великої напруженості, при опроміненні газу потоками заряджених частинок високої еіергіі. Характерна особливість П. відрізняє її від звичайного іонізованого газу, полягає в тому, що лінійні розміри обсягу, займаного П. багато більше т.зв.. дебаєвсьного радіусу екранування D (див. Дебая-Хюккеля теорія). Значення 6 для г-го іона з концентрацією n і т-рій визначається виразом [c.551]
Одне з найважливіших св-в П.-її квазінейтральность, тобто майже повна взаємна компенсація зарядів на відстанях, значно більших дебаєвсьного радіусу екранування. Електррі. поле окремої зарядженої частинки в П. екранується полями частинок із зарядом протилежного знака, т. е. практично знижується до нуля на відстанях порядку дебаєвсьного радіусу від частки. Будь-яке порушення квазінейтральності в обсязі, займаному П. призводить до появи сильних електричні. полів просторів, зарядів, які відновлюють квазінейтральность П. [c.552]
Порівняння експериментальних значень коефіцієнтів фільтрації Kl з обчисленим за формулою козенят -Кармана з використанням об'ємних значень в'язкості До показало, що в'язкість СС14 у всіх випадках не відрізняється від об'ємного значення. У разі води експериментальний коефіцієнт фільтрації в 3 рази менше обчисленого, що вказує на істотне перевищення середньої в'язкості води в порах над об'ємними значеннями. Додаток електролітів у високих концентраціях (більше 1 моль / л Na l) усуває це перевищення, вказуючи на руйнування або стиснення граничних шарів особливої структури. Перевищення До> не спостерігається також при фільтрації води через піщані шари з розміром частинок більше 5 мкм. Якби спостерігаються ефекти були пов'язані з впливом ДЕС, то відмінності в'язкості повинні були б зникати у> йе при С = 0,1 моль / л, коли дебаевский радіус стає порівнянним з товщиною штерновского шару. Однак при цій концентрації значення KIKi ще залишалися високими і рівними приблизно 2,5. Все це послужило підставою для висновку про концентраційному руйнуванні граничних шарів води. [C.200]
Найбільший вплив електрокінетичних ефектів на массопе-ренос проявляється при% 1г [1-3, 71, 72, 78], де х - зворотний дебаевский радіус і й - полушіріна пори або толше ина плівки. Для води (х = 10 10 см) ці явища особливо суш ественной при значеннях до порядку 0,1-1 мкм. В цьому випадку, так само як і у випадку більш широких пір до 10 мкм), будь-яка теорія неізотермічного масопереносу в пористих тілах з ошатною поверхнею повинна враховувати поряд з перенесенням тепла також і перенесення заряду. Дисипативна функція. отражаюш а швидкість виробництва ентропії. записується тоді замість (Х.77) в следуюший їм вигляді [104] [c.332]
Хімічний енциклопедичний словник (1983) - [c.147]
Фізико-хімія колоїдів (1948) - [c.241]
Якісні методи в фізичній кінетиці і Гідрогазодинаміки (1989) - [c.41. c.49. c.58. c.66]