кірального симетрія
в квантової теорії поля (КТП), симетрія ур-ний руху, к-раю комбінується з двох разл. симетрії: симетрії вз-наслідком адронів щодо звичайних перетворень в «ізотопіч. пр-ве »(див. Ізотопічна инвариантность) без зміни внутр. парності і тієї ж симетрії, але зі зміною внутр. парності. Т. о. перетворення К. с. крім перемішування станів ч-ц з разл. елект. зарядами, «перемішують» і стану з різною внутр. парністю. К. с. явл. глобальної, т. е. не залежить від точок простору-часу. Така инвариантность в разі ч-ц ненульовий маси не може бути пов'язана ні з яким законом збереження для фиксиров. системи ч-ц, а визначає лише форму їх вз-наслідком, напр. форму вз-наслідком нуклонів з Псевдоскалярний півоніями, випускання кожного з яких брало змінює парність системи. У цьому сенсі К. с. явл. динамічний. симетрією. К. с.- один із прикладів симетрії, що призводить до істотно нелінійної КТП (див. Нелінійна теорія поля).
Инвариантность щодо обертань в «ізотопіч. пр-ве »без зміни парності пов'язана з законом збереження векторних струмів (V), а зі зміною парності mdash; з законом збереження аксіальних струмів (А) (див. Ток). Збереження векторного струму можна пов'язати зі збереженням повного електричні. заряду системи взаємодіючих ч-ц. У разі безмассових спінорних (зі спіном 1/2) ч-ц, напр. нейтрино, збереження аксіального струму можна пов'язати з определ. законом збереження - законом збереження спіральності. Дійсно, в разі безмассового спінорного поля, що поширюється зі швидкістю світла. спин квантів поля направлений або проти руху, або в сторону руху. Соотв. розрізняють ліву і праву спіральності; 1-му випадку відповідає комбінація V-А струмів частинок, 2-му - комбінація V + A. і ці комбінації повинні зберігатися за відсутності вз-наслідком нейтрино з ін. ч-цями. Однак якщо спінорного ч-ца має ненульову масу
спокою. то її спін не обов'язково повинен бути орієнтований по осі руху. Але у вз-но до ін. Ч-цями це кач-во спіральності знову проявляється. Так, в слабкій взаємодії беруть участь тільки лептони з лівими спіральні, а в сильному можуть брати участь як ліві (з лівого спіральністю ч-ц) струми адронів (V-А), так і праві (V + A).
Поряд з теорією поля, що використовує Лагранжа формалізм з лагранжіаном, що задовольняють вимогам К. с. для знаходження зв'язків між вірогідністю процесів з разл. числом взаємодіючих адронів використовується т. зв. а л г е б р а т о к о в- співвідношення, що зв'язують комутатор двох струмів з самими струмами. Вона складається з двох незалежних алгебр: алгебри лівих струмів адронів (V-А) і алгебри правих струмів адронів (V + A). Оскільки в цій теорії є симетрія щодо правих і лівих струмів, дана симетрія і зв. киральной (від грец. cheir - рука).
Кірального КТП описує багаточисельних. процеси розсіювання і розпаду адронів при низьких енергіях добре узгоджуються з фіз. даними. Вона має місце і при описі процесів при дуже високих енергіях (напр. В моделі партонов).
К. с.- наближена; вона була б точною, якби маса псевдоскалярних півоній дорівнювала нулю. Оскільки ж їх маса відмінна від нуля (хоча і істотно менше маси баріонів), аксіальні струми зберігаються лише частково (ступінь незбереження пропорц. Масі мезона, см. Аксіально струму часткове збереження).
• Токи в фізиці адронів, пров. з англ. ПІД ред. Ю. В. Новожилова і Л. В. Прохорова, М. 1976; Волков М. К. П е р в у ш и н В. Н. Істотно нелінійні квантові теорії, динамічні симетрії і фізика мезонів, М. 1978.