Намагніченість заліза залежить, стало бути, не тільки від того, в якім полі даний шматок знаходиться, але і від попередньої історії цього шматка.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я. Намагніченість J зростає спочатку Рис - 284 - Залежність намагні-різко, потім усе повільніше і, нарешті, при значеннях Я близько несквлькіх десятків тисяч ампер на метр намагніченість перестає зростати: всі елементарні струми вже орієнтовані, залізо досягло магнітного насичення. Горизонтальна частина цієї кривої поблизу точки а відповідає магнітному насиченню.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я.
Французький вчений Ампер пояснював намагніченість заліза і сталі існуванням електричних струмів, які циркулюють всередині кожної молекули цих речовин.
Ясг направлено протилежно напряму намагніченості заліза.
Дуже повні дані для відносини намагніченості заліза і сталі до маг-чітним силам і механічним напруженням містяться в книзі Видемана Галь-шника. Детально порівнюючи ефекти намагнічування і крутіння, він показав, що ідеї пружності і пластичності, запозичені нами з дослідів з пружними (тимчасово виникають) і непружними (постійними) скручуваннями дротів, можуть бути додані з рівною приемлемостью до індукованої (тимчасово виникає) і постійної намагнічених заліза і стали.
У разі магнітної індукції в залозі потік (намагніченість заліза) не є лінійною функцією інтенсивності намагнічування. Однак у всіх випадках твір напруженості (інтенсивності) на потік, спроектований на напрямок напруженості, призводить до важливого наукового результату. І цей твір завжди є скалярною величиною.
Як ми вже знаємо, Пуассон припускав, що намагніченість заліза полягає в поділі магнітних рідин всередині кожної магнітної молекули. При бажанні уникнути допущення про існування магнітних рідин можна висунути ту ж саму теорію в іншій формі, прийнявши, що кожна молекула заліза під дією на неї сили, що намагнічує стає магнітом.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза У від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза J від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
Інтеграл залежить тільки від числа витків нашої котушки, які охоплюються цим шляхом, а не від намагніченості заліза. Визначення М і В у цій системі може виявитися досить складним. Тому корисно виділити величину, яку легко визначити безпосередньо.
Слід звернути увагу, що в даному випадку напруженість поля прямо пропорційна силі струму в обмотці, тоді як індукція магнітного поля і намагніченість заліза не пропорційні їй.
Термомагнітний метод полягає в дослідженні залежності магнітної сприйнятливості від зміни температури. Температурна залежність намагніченості заліза показана на фіг.
Намагніченість заліза залежить, стало бути, не тільки від того, в якім полі даний шматок знаходиться, але і від попередньої історії цього шматка.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я. Намагніченість J зростає спочатку Рис - 284 - Залежність намагні-різко, потім усе повільніше і, нарешті, при значеннях Я близько несквлькіх десятків тисяч ампер на метр намагніченість перестає зростати: всі елементарні струми вже орієнтовані, залізо досягло магнітного насичення. Горизонтальна частина цієї кривої поблизу точки а відповідає магнітному насиченню.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я.
Французький вчений Ампер пояснював намагніченість заліза і сталі існуванням електричних струмів, які циркулюють всередині кожної молекули цих речовин.
Ясг направлено протилежно напряму намагніченості заліза.
Дуже повні дані для відносини намагніченості заліза і сталі до маг-чітним силам і механічним напруженням містяться в книзі Видемана Галь-шника. Детально порівнюючи ефекти намагнічування і крутіння, він показав, що ідеї пружності і пластичності, запозичені нами з дослідів з пружними (тимчасово виникають) і непружними (постійними) скручуваннями дротів, можуть бути додані з рівною приемлемостью до індукованої (тимчасово виникає) і постійної намагнічених заліза і стали.
У разі магнітної індукції в залозі потік (намагніченість заліза) не є лінійною функцією інтенсивності намагнічування. Однак у всіх випадках твір напруженості (інтенсивності) на потік, спроектований на напрямок напруженості, призводить до важливого наукового результату. І цей твір завжди є скалярною величиною.
Як ми вже знаємо, Пуассон припускав, що намагніченість заліза полягає в поділі магнітних рідин всередині кожної магнітної молекули. При бажанні уникнути допущення про існування магнітних рідин можна висунути ту ж саму теорію в іншій формі, прийнявши, що кожна молекула заліза під дією на неї сили, що намагнічує стає магнітом.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза У від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза J від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
Інтеграл залежить тільки від числа витків нашої котушки, які охоплюються цим шляхом, а не від намагніченості заліза. Визначення М і В у цій системі може виявитися досить складним. Тому корисно виділити величину, яку легко визначити безпосередньо.
Слід звернути увагу, що в даному випадку напруженість поля прямо пропорційна силі струму в обмотці, тоді як індукція магнітного поля і намагніченість заліза не пропорційні їй.
Термомагнітний метод полягає в дослідженні залежності магнітної сприйнятливості від зміни температури. Температурна залежність намагніченості заліза показана на фіг.
Намагніченість заліза залежить, стало бути, не тільки від того, в якім полі даний шматок знаходиться, але і від попередньої історії цього шматка.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я. Намагніченість J зростає спочатку Рис - 284 - Залежність намагні-різко, потім усе повільніше і, нарешті, при значеннях Я близько несквлькіх десятків тисяч ампер на метр намагніченість перестає зростати: всі елементарні струми вже орієнтовані, залізо досягло магнітного насичення. Горизонтальна частина цієї кривої поблизу точки а відповідає магнітному насиченню.
Вивчення залежності намагніченості заліза й інших феромагнітних матеріалів від напруженості зовнішнього магнітного поля виявляє ряд особливостей цих речовин, що мають важливе практичне значення. Візьмемо шматок ненамагніченого заліза, помістимо його в магнітне поле і будемо вимірювати намагнічування заліза /, поступово збільшуючи напруженість зовнішнього магнітного поля Я.
Французький вчений Ампер пояснював намагніченість заліза і сталі існуванням електричних струмів, які циркулюють всередині кожної молекули цих речовин.
Ясг направлено протилежно напряму намагніченості заліза.
Дуже повні дані для відносини намагніченості заліза і сталі до маг-чітним силам і механічним напруженням містяться в книзі Видемана Галь-шника. Детально порівнюючи ефекти намагнічування і крутіння, він показав, що ідеї пружності і пластичності, запозичені нами з дослідів з пружними (тимчасово виникають) і непружними (постійними) скручуваннями дротів, можуть бути додані з рівною приемлемостью до індукованої (тимчасово виникає) і постійної намагнічених заліза і стали.
У разі магнітної індукції в залозі потік (намагніченість заліза) не є лінійною функцією інтенсивності намагнічування. Однак у всіх випадках твір напруженості (інтенсивності) на потік, спроектований на напрямок напруженості, призводить до важливого наукового результату. І цей твір завжди є скалярною величиною.
Як ми вже знаємо, Пуассон припускав, що намагніченість заліза полягає в поділі магнітних рідин всередині кожної магнітної молекули. При бажанні уникнути допущення про існування магнітних рідин можна висунути ту ж саму теорію в іншій формі, прийнявши, що кожна молекула заліза під дією на неї сили, що намагнічує стає магнітом.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза У від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
З рис. 284 видно, що ця крива, що зображує хід залежності намагніченості заліза J від напруженості зовнішнього поля Я, має вигляд петлі. Її називають петлею гистерезиса для даного сорту чи заліза сталі.
Інтеграл залежить тільки від числа витків нашої котушки, які охоплюються цим шляхом, а не від намагніченості заліза. Визначення М і В у цій системі може виявитися досить складним. Тому корисно виділити величину, яку легко визначити безпосередньо.
Слід звернути увагу, що в даному випадку напруженість поля прямо пропорційна силі струму в обмотці, тоді як індукція магнітного поля і намагніченість заліза не пропорційні їй.
Термомагнітний метод полягає в дослідженні залежності магнітної сприйнятливості від зміни температури. Температурна залежність намагніченості заліза показана на фіг.