Про зміну ядерного режиму кипіння плівковим можна судити за різними ознаками [c.27]
Інший вид кипіння - плівкове кипіння - настає, наприклад, в першій стадії швидкого охолодження розпеченого сталевого стрижня при зануренні його в воду. На поверхні сталевого стрижня миттєво утворюється паровий шар, який відрізняється від бульбашок, що утворюються при ядерному кипінні. тільки великим початковим обсягом. Після відриву парової плівки на сталевому стрижні товщина плівки знову зростає і процес повторюється (явище Лейденфроста - стабільне плівкове кипіння), поки сталевий стрижень охолонув до настання звичайного ядерного кипіння. [C.102]
Пройшовши максимум, д поступово знижується в міру витіснення бульбашкового кипіння плівковим. Після перехідною області 4 насту- [c.301]
Слід зазначити (див. Рис. 3 і 4), що така умова може виникнути як в недогріти, так і в насиченою рідини. Можна виділити чотири області і розглянути механізм перенесення теплоти в кожній з них - області перехідного кипіння, плівкового кипіння з недогріву, плівкового кипіння насиченою рідини і кипіння з нестачею рідини (закрізіспой тепловіддачі) - хоча відсутні ховаю визначаються межі між ними. Область перехідного кипіння розташовується на зворотному схилі поверхні кипіння (місцями малопомітній) Fia рис. 3, тоді як інші області - плівкового кипіння недогріти і насиченою рідини і кипіння з нестачею рідини (закрізісной тепловіддачі) - на схилі по іншу сторону западини, що відповідає мінімальному тепловому потоку. [C.398]
Коефіцієнт тепловіддачі від стінки до киплячого пропану визначаємо за рівнянням (2. 37) і табл. 2. 21. Попередньо оцінюємо раіность температур на кордоні стінка - проіан Аг = 97,6 ° С. При цій рааності температур режим кипіння плівковий. так як критична різниця температур для пропану Д кр = 13,1 ° С (табл. 2. 17). [C.87]
Щоб інтенсивне бульбашкової кипіння не перейшло до малоінтенсивної кипіння плівкового типу, необхідно оцінювати залежність Бфітіческіх величин теплового потоку і, відповідно, критичної різниці температур АГ р від фізичних властивостей рідини і пара і від режимних параметрів процесу. Процес кипіння поблизу кризи нестійкий і сильно залежить від стану гріючої поверхні. Так, відомо, що підвищений тиск над шаром киплячій рідини і шорсткість поверхні збільшують значення кр, а нерівномірність по теплообмінної поверхні. навпаки, наближає кризу кипіння. [C.244]
Проблеми теплообміну (1967) - [c.144]
Теплопередача Видання 3 (1975) - [c.317]
Гідродинаміка, теплообмін і масообмін (1966) - [c.372]