Нуклонах АСОЦІАЦІЙ МОДЕЛЬ - модель атомного ядра, яка базується на уявленні про ядро як про систему кластерів, або нуклонних асоціацій, певного типу, як правило, -кластеров. Найпростіший варіант Н. а. м. --кластерная модель - був сформульований в 1937 Дж. А. Уиллером (J. A. Wheeler). Експерпм. дані по енергіях зв'язку легких ядер вказують на підвищену енергію зв'язку ядер з рівним і парним числом нейтронів (N) і протопити (Z): N = Z = 2п (п - ціле число). Їх можна вважати що складаються з-частинок (частковий ядра). До їх числа відносяться ядра 8 Ве, 12 С, 16 O, 20 Ne і т. Д. (П = 2, 3, 4, 5). У таких ядрах аномально велика енергія необхідна для відщеплення (відділення) нейтрона; при переході до сусіднього непарному по нейтронам ядру вона зменшується на 10 - 15 МеВ. У той же час енергія відділення-частіцимала. Так, ядро 8 Ве нестабільно щодо розпаду на дві-частинки, т. Е. (Строго кажучи, таке ядро не існує), в ядрі 12С енергія = 7 МеВ, в 16 О = 16 МеВ. У разл. ядерних реакціях-часткові ядра "охоче" випускають-частинки. Серед порушених станів цих ядер є стану з аномально великими ширинами -переходів близькими до т. Зв. вігнеровскому межі; останній означає, що-частинки на поверхні ядра існують як "готові". Перераховані факти пояснюються Н. а. м.
В на. м. хвильова ф-ція ядра з масовим числом А = 4n представляється у вигляді антісімметрізов. твори п хвильових ф-цій описують внутр. рух нуклонів в отд.-кластері, на хвильову ф-цню описує рух кластерів один щодо одного. Напр. хвильову ф-цію ядра 8 Ве в Н. а. м. можна було б записати у вигляді
де - радіус-вектор, який визначає положення центра ваги-кластера, L - повний орбітальний момент ядра, - оператор антісімметрізаціі по нуклона, що належать до різних кластерів. При заміні оператора на 1 Н. а. м. переходить в просту-кластерну модель. При цьому ігнорується внутр. структура-кластерів і опис-часткового ядра зводиться до задачі сукупності п-частинок з потенціалом взаємодії к-рий підбирається за фазами-розсіювання. Таке наближення може бути застосовано для "пухких" систем, як, напр. ядро 8 Ве, але не годиться для більш щільних ядер, як, напр. 16 О. В разі ядра 12С хвильова ф-ція підпорядковується Шредінгера рівняння для системи трьох-частинок.
У разі більшої кількості кластерів не існує простих точних методів рішення ур-ня Шредінгера. Найчастіше їх знаходять, припускаючи задану конфігурацію для центрів тяжіння-кластерів, напр. рівносторонній трикутник або ланцюжок (для 3-кластерного ядра 12С), правильний тетраедр (для 4-кластерного ядра 16 О). Параметри, що визначають дану конфігурацію, знаходяться мінімізацією-кластерного гамильтониана.
Н. а. м. використовується для опису ядерних реакцій. Наїб. загальним підходом тут є т. н. метод резонують груп, в к-ром для опису розсіювання нуклонів на ядрах застосовується хвильова ф-ція типу (*), а для опису реакцій передачі одного або дек. нуклонів ядра - її узагальнення. Спрощені варіанти Н. а. м. використовуються в теорії альфа-розпаду, а також для опису f -радіоактивне - спонтанного розпаду важких ядер з випусканням важких фрагментів (напр. ядер 14 С, 20 Ne, см. Радіоактивність).
Метод, близький до Н. а. м. - двуцентровая модель оболонок - використовується для опису т. н. молекулярних станів ядер (ядерних молекул). Такі стани були виявлені в легенях ядрах. Напр. нек-риє стану ядра 24 Mg інтерпретуються як "молекула", що складається з двох ядер 12 С, що знаходяться на недо-ром відстані один від одного. Ядерні молекули описуються хвильової ф-цією виду (*) з заміною на
Набули поширення моделі, які виходять із кваркового будови нуклона. У них нуклон розглядається як 3-кваркової кластер і передбачається також існування мультікваркових конфігурацій: 6 і 9-кваркових кластерів.
Уявлення Н. а. м. виявилися корисними і для опису процесу фрагментації нуклонів в ядерних реакціях під впливом важких іонів високих енергій. У цих ядерних реакціях утворюється складова ядерна система у вигляді нагрітого і стиснутого згустку ядерного речовини (ф а й р б про л), к-рий, остигаючи, розширюється до щільності. приблизно вдвічі меншою нормальної ядерної щільності. Очікується, що при такій щільності збільшується ймовірність утворення разл. кластерів, к-які і випускаються в процесі розпаду складовою системи.
Літ .: Вільдермут К. Тан Я. Єдина теорія ядра, пров. з англ. М. 1980.