Російська теорія - про тиск

Антонов В.М. Липецьк

Російська теорія ефірної фізики розрізняє тиску статичну і динамічну; статичне створюється простим упором, а динамічне - ударами. Динамічне тиск мо; ет бути орієнтованим.

Атом в Російській теорії являє собою торовий вихор в ефірному середовищі; в перетині вихору - три ефірних кульки. Усередині вихору - абсолютна порожнеча незважаючи на те, що зовні на нього тисне ефірна середа з немислимим тиском в 10 ^ 24 Па. Який механізм протистояння вихору такому тиску?

Можна відбутися простим поясненням, пославшись на відцентрові сили: бігають по колу ефірні кульки вихору створюють відцентрові сили, які врівноважують зовнішній тиск.

Але, по-перше, при більш уважному розгляді виявляється, що відцентрові сили не є активними силами; вони - лише реакція на загортають сили, і спрямовані вони зазвичай далеко не по центру; а по-друге, в дійсності в нашому конкретному випадку ефірні кульки торів вихору рухаються зовсім не по колу, а обкатуються по таким же, як і вони, кулькам середовища, і навіть не обкатуються, а, правильніше сказати, метушаться між ними.

Тому краще говорити про рухах взагалі, без всякого обліку форми цих рухів; скажімо так: ефірні кульки атомних торові вихорів рухаються з такою енергією, що протистоять зовнішньому тиску середовища; і все; тоесть - виходити тільки з енергетики рухів.

Введемо таке поняття, як щільність рухів, і охарактеризуємо її вираженіемe = E / V. гдеE - енергія рухів; V - об'єм, в якому реалізується ця енергія; в диференціальної формі -e = dE / dV. Ясно, що всередині вихору, де щільність рухів найбільша (точніше сказати - гранична), тиск в звичайному розумінні дорівнює нулю; там - порожнеча. Зрозуміло й те, що зовні - тиск середовища, і воно величезне. Але є у вихору і прикордонні шари, в яких ефірні кульки також рухаються; вони порушуються вихором, і це збудження змінюється від максимального в першому шарі до нульового в останньому; останнім шаром є той, що зливається із середовищем.

Тиск і всередині вихору і в прикордонних шарах можна відобразити законом, в якому визначальною є щільність двіженійe:

гдеp 0 - тиск середовища, а відношення (e / p 0) може змінюватися в межах від нуля до одиниці.

Наведемо вираз (1) до виду (p = p 0 -e) і охарактеризуємо що входять до нього параметри. Давленіеp. очевидно, є статичним тиском: p = p ст. - а щільність двіженійe - динамічним тиском: e = p дн. В результаті отримаємо

В ефірному середовищі, якщо знехтувати фоновими рухами, динамічного тиску немає: p дн = 0, - іp ст = p 0 = 10 ^ 24 Па. Усередині вихору - картина зворотна; там немає статичного тиску: p ст = 0, і весь тиск навколишнього средиp 0 стримується динамічним тиском: p дн = p 0.

Неважко уявити собі фізику того і іншого тисків. Статичний тиск створюється упором одного об'єкта в інший; якщо об'єкти пружні, то тиск виражається в прогині. Динамічне тиск створюється ударами, тобто тим же прогином, але пульсуючим.

Наведемо образне порівняння. Тренується боксер може відхилити підвішену «грушу» на деякий кут шляхом надання на неї тиску або простим упором рук, або за рахунок ударів своїх рукавичок; у другому випадку проявляється динамічний тиск.

Поділ тиску на статичну і динамічну складові на перший погляд здається непотрібним, схоластичним, але це - тільки на перший погляд. У динамічного тиску є одна особливість, нехтувати якою ніяк не можна; воно може бути частково і повністю спрямованим, орієнтованим. Виявляється така особливість тоді, коли щільність двіженійe має векторний вигляд. Так в будь-якому потоці ефіру щільність рухів орієнтована уздовж потоку, і манометр буде показувати різні значення тиску при різній орієнтації своєї чутливої площадки. Зрозуміло, мається на увазі віртуальний манометр, так як для вимірювання тиску в ефірному середовищі поки не існують ні самі прилади, ні методики їх використання.

Векторність щільності рухів позначається на присмоктується здібностях вихрових шнурів, петель і жолобів. Ефірні кульки вихору бігають по колу і тиснуть (динамічно) в усі сторони однаково, але кульки всіх прикордонних шарів рухаються (коливаються) інакше - по дотичній до вихору, тобто щільність їх рухів деяким чином орієнтована. Тому в строго радіальному напрямку до вихору динамічний тиск визначиться як добуток щільності рухів на косинус кута між радіусом перетину вихору і напрямком коливань ефірних кульок; тиск виявиться менше свого номінального значення. Це зменшення і створює присмоктування. Шнури довгого торів вихору при прогині кільця зближуються тому, що мають зустрічний обертання (якби вони мали однаковий напрямок обертання, то вони відштовхувалися б). Прагнення до зближення шнурів атомних вихорів, викликане зменшенням динамічного тиску між ними, є визначальним у формуванні скручених форм атомів.

Тим же самим пояснюються присмоктуються здатності петель і жолобів; в хімії ці прояви називаються валентністю. Якщо руху прикордонних шарів шнурових пар розходяться в різні боки то динамічний тиск в зоні цих рухів знижується і виникає присмоктування; і навпаки: якщо зазначені руху змикаються, то з'являється надлишок тиску, що приводить до відштовхування.

Доречно нагадати, що енергія рухів в Російській теорії виражається не через швидкості рухів (швидкості залежать від обраного фону), а через обсяг пустотиg. створюваної розглянутими рухами. Енергія двіженійE і обсяг створюваної рухами пустотиg еквівалентні і виражаються соотношеніемE = g * p 0. Густині двіженійe = dE / dV відповідає щільність пустотиdg /dV.dg / dV = e / p 0, - і це можна відобразити в вираженні (1): p = p 0 (1 -dg / dV).

Поділ тиску на статичну і динамічну доцільно не тільки для ефіру, а й в рівній мірі для атомарному-молекулярних середовищ, наприклад для рідин. Згадаймо закон Бернуллі; він говорить: тиск поточної рідини більше в тих перетинах потоку, в яких швидкість його руху менше, і навпаки, в тих перетинах, в яких швидкість його руху більше тиск менше.

Про який тиск говорить Бернуллі? - явно про статичному. Якщо встановити чутливу майданчик реального манометра перпендикулярно потоку (майданчик може мати такі малі розміри, що на характер потоку істотно не вплине), то закон Бернуллі підтвердиться; манометр в цьому випадку зареєструє сумарне тиск: і статичну і динамічну.

При збільшенні швидкості потоку рідини статична складова тиску зменшиться на велічінуdp дн. яка визначається збільшенням щільності рухів; перерозподіл тисків відбудеться в повній відповідності з закономірністю (2). Вектор щільності рухів в потоці рідини (як і в ефірі) спрямований уздовж потоку. Отже, з боків буде відчуватися падіння тиску.

Особливо зримо це проявляється в пульверизаторі; статичний тиск потоку в його каналі менше атмосферного, і тому повітря впроваджується в потік, але відбувається це тільки з боків. У напрямку ж руху потоку статичний тиск доповнюється динамічним, і в сумі вони перевищують атмосферний тиск; в результаті струмінь суміші рідини з повітрям виривається назовні.

Повернемося до Бернуллі. Нехай потік рідини рухається по трубі, у якій площа перетину на початку менше, ніж в кінці. Втрата тиску на переміщення рідини - незначна, але все ж є; позначимо її какdp. У малому перетині труби (на початку) тиску - такі: p ст1 іp ДН1, - а в великому перерізі: p ст2 іp дн2. Цілком можливо, що відповідно до закону Бернулліp ст1 меньшеp ст2. Якщо не враховувати динамічні тиску, то при такому розкладі статичних тисків рідина повинна була б повертати назад. Але такого не відбувається і тільки тому, чтоp ДН1 большеp дн2. причому (p ст1 + p ДН1) - (p ст2 + p дн2) = dp. І все приходить в норму.

Ще раз відзначимо, що тиск буває статичним і динамічним, і динамічний тиск може бути орієнтованим.