При впливі на радіоелектронний пристрій (фільтр, підсилювач, лінію затримки і ін.) Сінусоідаль-ного струму або напруги результат впливу, т. Е. Закон зміни електричної величини на виході уст-ройства, можна визначити за допомогою комплексного ме-тода рішення рівнянь Кірхгофа . Імпульс і послідовно-вательность імпульсів не є синусоїдальними електричними коливаннями. Однак відомо, що лю-бій несинусоїдальна періодичне коливання u (t) можна розкласти в нескінченний тригонометричний ряд (ряд Фур'є), що складається з постійної і синусоїдальних со-складових (гармонік), що мають різні амплітуди, частоти і фази. Таку сукупність гармонік називають спектром. При цьому розрізняють спектр амплітуд і спектр фаз.
Спектр амплітуд періодичної послідовності прямокутних імпульсів показаний на рис. 9.5, а.
Мал. 9.5. Частотні спектри періодичної послідовності прямо-вугільних імпульсів (а) і одиночного прямокутного імпульсу (б)
Кожна гармоніка відображається окремою лінією, довжина кото-рій пропорційна амплітуді цієї гармоніки, а распо-ложение щодо осі частот визначається її фазою. Такий спектр називають лінійчатим. Що огинає линів-чатого спектра амплітуд змінюється за законом sin х / х. Частоти f01. f02. ... залежать від тривалості імпульсів і визначаються виразом f0m = m / tи (m = 1, 2, 3.). Число гармонік, укладених між частотами 0, f01. f02. ... одно скважности імпульсів. Тому при збіль-ченіі періоду повторення Т амплітудний спектр стано-вится більш «густим», а при Т → ∞ перетворюється в суцільно-ної (рис. 9.5, б).
Спектром фаз, або фазочастотную спектром, називаються вають сукупність фаз гармонічних складових. З урахуванням початкових фаз амплітуди гармонік можуть бути як позитивними, так і негативними, що і враховано на рис. 9.5, а. У ряді випадків цікавляться лише ампли-тудно (амплітудно-частотним) спектром без урахування фаз. В такому випадку амплітудно-частотний спектр (рис. 9.5, а) буде виглядати так, як показано на рис. 9.6.
Мал. 9.6. Амплітудно-частотний спектр періодичної послідовник-ності прямокутних імпульсів
Щоб форма вихідних імпульсів при проходженні через електричне коло (або пристрій) не відрізнялася від форми вхідних імпульсів, необхідно, щоб цей ланцюг пропускала все гармоніки, зберігаючи їх початкові фази. Кількість гармонік, що пропускаються електричним колом (або пристроєм), визначає її смугу пропуску-ня # 916; F. Отже, в ідеальному випадку смуга про- пускання повинна бути нескінченно великою. Розглядає-вая рис. 9.6, можна помітити, що гармоніки з наиболь-шими амплітудами зосереджені в смузі частот 0. f01. Тому форма імпульсів в найбільшою мірою визна-виділяється гармоніками саме цього діапазону. Для пропускання цих гармонік смуга пропускання електричного кола (пристрої) повинна бути рівною # 916; F = f01 = 1 / tи. Для підвищення крутизни фронту і зрізу импуль-сов смугу пропускання збільшують до значення # 916; F = (2 ... 3) / tи