Магнітне стан феромагніти, яке зазнає змінному намагничиванию, характеризується гістерезисних циклом.
Магнітний гістерезис характеризується тим, що процес намагнічування і розмагнічування феромагніти відбувається неоднаково.
При зміні намагнічує поле величина магнітної поляризації матеріалу залежить не тільки від існуючої в даний момент напруженості намагнічує поле, але і від її попередніх значень.
Зокрема, коли напруженість поля, що намагнічує зменшується від Н1 до нуля, то магнітна індукція В не знижується до нуля, а буде мати значення В0. магнітна індукція доходить до нуля тільки під дією спрямованого в протилежну сторону поля з напруженістю Н0.
Те ж спостерігається і при зміні напруженості поля в зворотному напрямку (від - Н0 до Н1).
Таким чином, залежність У від Н при перемагничивании має форму петлі, званої петлею гистерезиса.
В результаті гістерезису частина енергії, витраченої на намагнічування тіла, при розмагнічування; не повертається назад, а перетворюється в тепло. Тому багаторазове перемагничивание матеріалу при наявності гістерезису пов'язано з помітним нагріванням намагнічуватися тіла. Тому для магнітних цілей зі змінним магнітним потоком застосовують матеріали з меншим гистерезисом (т.зв. магнітно-м'які матеріали).
І навпаки, для створення постійних магнітів використовують матеріали з великим гистерезисом (магнітно-жорсткі). Наприклад, кобальтова сталь, сплав-ального і ін.
Магнітної ланцюгом називається пристрій, в якому замикається магнітний потік.
Неразветвленная Розгалужена магнітна
магнітна ланцюг ланцюг
При розрахунках магнітних кіл зазвичай використовуються правилом Кірхгофа для магнітного ланцюга: