D) У зорових трубках відбуваються явища Д. заважають розгляданню близьких одна до одної зірок. Нехай невеликий отвір MN (радіусу Мт = R) закрито об'єктивом з головним фокусом в О. (рис. 1) і нехай з найвіддаленішої точки S падає на об'єктив пучок параллельн. променів (довжини хвилі # 955;). Згідно зі спостереженнями Фраунгофера в центрі екрану Про при таких умовах має вийти світлий кружок, облямований поруч світлих і темних кілець, діаметри яких змінюються прямо пропорційно # 955; і обернено пропорційно R. Ері (Airy) вказав перший на значення цих дифракційних явищ для теорії оптичних інструментів. На підставі принципу Гюйгенса-Френеля він вивів формулу яскравості освітлення (J) в різних точках екрану АОВ і з умовних рівнянь для maxima і minima J отримав такі вирази для кутових радіусів центрального гуртка і блискучих кілець: sin # 969; 0 = 1,2147 (# 955; / 2R) sin # 969; 1 = 1,6 (# 955; / 2R). Таким чином, очевидно, що в разі 2-х світяться точок S1 і S2 (подвійна зірка) промені, пройшовши через об'єктив, повинні утворити в фокусної площині два гуртка з кільцями. Коли гуртки не накладаються один на одного, але тільки стикаються або безпосередньо, або першими світлими кільцями, тоді спостерігач цілком упевнений в існуванні перед об'єктивом 2-х окремих світил. На цій підставі приймають, що при даному отворі об'єктива можливо різко розкладати подвійну зірку на складові тоді, коли кут зору, під яким видно з центра отвору об'єктива лінія, що з'єднує дві зірки, дорівнює подвійному кутку Д. (2 # 969; 1), для першого світлого кільця. Величина 1 / (2 # 969; 1) названа Фуко (Foucault) оптичної здатністю інструменту (pouvoir optique, Leistungsfähigkeit, resolwing power). При об'єктиві з діафрагмою в 12 см дві крапки, що світяться будуть здаватися роздільними, коли з'єднує їх лінія видна під кутом в 3 сек. Насправді цей кут може бути ще менше, і в дослідах Фуко він був тільки 1 сек. (Див. Зір, Мікроскоп, Телескоп). Е) Звукова дифракція. Д. властива всім хвилях взагалі (світловим, тепловим, хімічним, електричним і звуковим), але за умови, щоб розміри екранів і отворів значно перевершували довжину хвиль, але не назад. Круглі екран і отвір в 2 см діаметром, які для світлових, теплових і хімічних - коротких ефірних - хвиль занадто великі (в 1000000 раз), для електричних ефірних хвиль Герца будуть вже малими (в 30 разів менше [Нещодавно Риги (Righi) вдалося спостерігати явища Д. зі щілиною шириною в 60 см для електричних коротких хвиль 20 см і 7 см (див. "La Lumière Electrique ", 1, Juillet 93).], також будуть вони малими і порівняно з довжиною повітряних, звукових, хвиль, відповідних тонам середнього регістра. Цією обставиною і пояснюється, чому при звичайних умовах не вдавалося помітити ні звуковий тіні, ні звуковий Д . Для дослідів цього роду треба або взяти екран і отвір дуже великих розмірів, або скористатися дуже високими звуками (з короткими хвилями). Нещодавно Райле (Rayleigh) воспользовалсядля подібних дослідів свистком Гальтона, що дає такі короткі хвилі, які навіть не відчуваються органом слуху, але м огут бути відкриті по тремтіння газового полум'я, особливим чином пристосованого (див. Полум'я чутливе). Райле довів, що при звукових хвилях в 1-2 см довжини можна спостерігати звукову Д. з круглими отворами і екранами в 15-20 см діаметром, при відстанях від них свистка і чутливого полум'я в 75-100 см ( "Nature" Лонда. V, 38 р. 208). Детальну літературу по Д. можна знайти в курсах оптики - V erdet, Verdet-Exner, Mascart. Н. Єгоров.
