У слабкому полі дрейфова швидкість електронів в InP менше, ніж в GaAs, проте все ж вище, ніж в кремнії, і займає на графіку якраз проміжне положення. При збільшенні напруженості поля на тій ділянці, де дрейфова швидкість електронів в GaAs, переваливши через максимум, вже починає знижуватися, швидкість дрейфу електронів в InP ще продовжує рости. Досягнувши значення близько 2 - Ю7 см / с, швидкість дрейфу електронів в InP також починає знижуватися, проте при значенні поля близько 16 кВ / см вона як і раніше вище, ніж в кремнії. З іншого боку, в кремнії дрейфова швидкість електронів продовжує монотонно підвищуватися при збільшенні напруженості поля і не досягає максимуму. Причина того, що залежність швидкості дрейфу електронів провідності від напруженості електричного поля в GaAs і InP має екстремальний характер, а в разі Si характеризується монотонним зростанням, криється у відмінності зонної структури цих матеріалів. [18]
Формалізм для обчислення дрейфовой швидкості носіїв. розвинений в § 5.1, при водить до закону Ома і справедливий тільки в слабких електричних полях. Для більшості напівпровідників закон Ома перестає виконуватися при електричних полях, що перевищують 104 В / см. У цьому параграфі ми будемо вивчати вплив сильних електричних полів на розподіл носіїв та інші явища переносу, які можуть відбуватися в сильних електричних полях. Як було відзначено у введенні, ефекти, що виникають в сильних полях, можуть обчислюватися тільки з допомогою чисельних методів [5.4, 5.23], і тому наше розгляд по необхідності буде носити якісний характер. [19]
Рухливість визначається відношенням дрейфовой швидкості УДР носіїв під дією елект. [21]
При цьому через негативної диференційної дрейфовой швидкості електронів (або відповідно негативною диференціальної об'ємної провідності, см. 5 4.1) будь-яке мале обурення об'ємного заряду наростає в зразку з часом і в просторі. [22]
Теймор виміряв також дрейфову швидкість Ексі-тонів в поле градієнта напружень, висвітлюючи вхідні поверхню імпульсом випромінювання і визначаючи тимчасову затримку, з якої екситон досягають даної області кристала. Час розсіювання в цьому температурному інтервалі ме вується майже на два порядки. Знайдена експериментально температурна залежність виду Г-3 / г узгоджується з теоретичним прогнозом для розсіювання носіїв на фононах. До одно 1Q - 14 с) екситон в надчистого кремнію виявляються надзвичайно рухливими годину тіцамі з е лх 2 - Ю6 см2 / В-с при температурі +1 5 К. [23]
Завдання 2.25. Визначити дрейфову швидкість електронів. рухомих в газі в схрещених електричному і магнітному полях, а також провідність слабоіонізованная плазми, поміщеної в схрещені електричне та магнітне поля. [24]
Завдання 4.2. Визначити дрейфову швидкість іонів в газі, якщо частота зіткнення іонів з частинками газу не залежить від швидкості зіткнення. [25]
Під час відсутності зовнішнього поля дрейфова швидкість дорівнює нулю, і електричний струм в металі відсутня. При накладенні на метал зовнішнього електричного поля Е дрейфова швидкість стає відмінною від нуля - в металі виникає електричний струм. [26]
Під час відсутності зовнішнього поля дрейфова швидкість дорівнює нулю і електричний струм в металі відсутня, При накладенні на метал зовнішнього електричного поля Е дрейфова швидкість стає відмінною від нуля - в металі виникає електричний струм. [27]
Будемо вважати, що дрейфова швидкість електронів w мала в порівнянні з їх теплової швидкістю. [28]
Розглянемо залежність рухливості і дрейфовой швидкості від напруженості електричного поля. [29]