хвиля розрідження
Слабкі обурення в газі поширюються зі швидкістю звуку, вплив слабкого зміни тиску, що викликається поміщеним в рівномірний надзвуковий потік джерелом обурень (наприклад, тілом) не може поширюватися вгору по потоку, а зноситься вниз по потоку зі швидкістю більшою за швидкість звуку, залишаючись всередині так званого конуса збурень.
При сталому надзвуковому перебігу уздовж стінки зі зламом (рис. 59) обурення, що йдуть від усіх точок ліній зламу, обмежені обвідної конусів обурень - площиною, нахиленою до напряму потоку під кутом m, таким, що.
Будемо вважати протягом потенційним. Швидкість в довільній точці D в межах сектора розвороту зручно розкласти на компоненти Vs і Vr. спрямовані уздовж променя і по нормалі до нього. При цьому Vs нормальна до лінії обурення компонента швидкості завжди звукова Vs = a. Параметри газу на лініях обурення не залежать від кута e (e відраховується від нормалі до передньої лінії кута розвороту, тому потенціал течії в секторі АОВ можна представити у вигляді:
Знайдемо компоненти швидкості
Рішення завдання обтікання опуклого кута полягає в знаходженні залежності газодинамічних характеристик потоку від їх значень в набігає потоці і кута повороту потоку q.
Розглянемо на початку випадок М = 1. Скористаємося рівнянням енергії
де. З огляду на, що, одержимо
З урахуванням зв'язку компонент швидкості, маємо
Поділяючи змінні, отримаємо
Тут. Проинтегрируем попереднє рівняння
Так як при e = 0, то з = 0.
Знайдемо залежність. Уявімо через компоненти швидкості:
З рис. 61 видно, що