Імовірність - заповнення
Тут / (W) - щільність ймовірності заповнення рівня з енергією W; W - - рівень Фермі; k - постійна Больц-мана; Т - абсолютна температура тіла. Фермі дорівнює максимальної енергії електронів при Т 0 К. [31]
У стані термодинамічної рівноваги функцію розподілу, що визначає ймовірність заповнення різних енергетичних рівнів. можна знайти тими методами, які в загальних рисах були намічені в гл. [32]
Щоб знайти розподіл електронів по енергіях, потрібно ймовірність заповнення кожного з рівнів / (Е) помножити на щільність електронних рівнів D (Е), що відповідають даному енергетичного стану. [33]
Рівень Фермі Wf - це енергетичний рівень, ймовірність заповнення якого точно дорівнює / 2 - Розподіл Максвелла - Больцмана застосовується в тих випадках, коли частинки системи можна вважати класичними і не враховувати будь-яким спеціальним чином тотожні частинки. Розподіл Бозе - Ейнштейна враховує спеціальні міркування квантової теорії про тотожність частинок. Так як цей розподіл може бути застосовано до частинкам, описуваних симетричними хвильовими функціями, то воно не накладає межі - скільки з них, в принципі, може зайняти наинизший наявний енергетичний рівень. Розподіл Фермі - Дірака також засновано на квантової теорії. Так як воно може бути застосовано до частинкам, описуваних антисиметричного хвильовими функціями, то в цьому випадку справедливий принцип заборони Паулі, який і враховується при виведенні. На рис. 2.18 показаний графік f (W) для декількох температур. [34]
На рис. 1 - 9 6 показано залежність ймовірностей заповнення квантових станів відповідних енергетичних рівнів електронами fn cp (W) SCl при Tconst, що підкоряється статистиці Фермі - Дірака. [36]
Симетрія кривої ймовірності зашелне-ня щодо рівня Фермі означає однакову ймовірність заповнення рівня електроном з енергією, більшою на величину Е - 9t, і ймовірність звільнення рівня від електрона з енергією, на стільки ж меншою енергії рівня Фермі. [37]
Тут SQC, Woo, зі, TOO - ймовірності заповнення вузлів. [38]
Заняття вакантного місця настільки підвищує концентрацію Електронів, що ймовірність заповнення сусіднього місця стає дуже мала. [39]
На рис. 1 - 9, б показана залежність ймовірностей заповнення квантових станів відповідних енергетичних рівнів електронами fn ф (И7) 1 при Tconsi, що підкоряється статистиці Фермі - Дірака. [40]
Отже, рівень Фермі збігається з тим енергетичним рівнем, ймовірність заповнення якого дорівнює половині. [41]
З фізичних міркувань ясно, що при (kElkT) 1 ймовірності заповнення енергетичних рівнів зони провідності електронами і рівнів валентної зони дірками будуть дуже малі. Тому при визначенні EF можна для початку припустити, що виродження відсутня як в валентної зоні, так і в зоні провідності. Умови, при яких справедливо зроблене припущення, будуть детально розглянуті нижче. [42]
Внесок в похідну dy2h l / dx, яка описує зміну ймовірності заповнення пір. дають діаграми (див. рис. 96 і 97), що містять вузли тіпаH Fи G. При заповненні вузлів типу Н ймовірність заповнення пір в наступному перетині зменшується, тому внесок в похідну від цих діаграм негативний. Імовірність заповнення вузла Я лінійна по j / 2h 1, тому z / 2fc i стоїть в першій мірі. Y k) - відносна частка тих пір, які до цього моменту залишаються порожніми; тільки вони і підлягають розгляду. Цей множник носить нормувальний характер. [43]
Внесок в похідну dyzh 1 / dx, яка описує зміну ймовірності заповнення пір. дають діаграми (див. рис. 96 і 97), що містять вузли тіпаЯ і G. При заповненні вузлів типу Н ймовірність заповнення пір в наступному перетині зменшується, тому внесок в похідну від цих діаграм негативний. Імовірність заповнення вузла Я лінійна по г / 2л і тому z / 2ft i стоїть в першій мірі. Y) - відносна частка тих пір, які до цього моменту залишаються порожніми; тільки вони і підлягають розгляду. Цей множник носить нормувальний характер. [44]
При виведенні ізотерми Лангмюр передбачається, що заповнені центри адсорбції не впливають на ймовірність заповнення найближчих сусідніх центрів. [45]
Сторінки: 1 2 3 4