А. Кінетичний режим горіння при досить малому розмірі часток компонентів [c.95]
Інтенсивність знищення активних частинок при інших рівних умовах залежить від константи до швидкості реакції їх зі стінкою і коефіцієнта дифузії Д всередині газу. при Л
До певної температури має місце кінетичний режим горіння, при якому швидкість горіння не залежить від аеродинамічних умов і визначається лише швидкістю адсорбционно -Хімічні стадії. [C.204]
Так як при низьких температурах має місце кінетичний режим горіння, то швидкість процесу не лімітується доставкою кисню. Останній, внаслідок повільності адсорбционно-хімічного акту, встигає розповсюдитися в глиб шматка по його порах і тріщинах. Тому реакція протікає як на зовнішньому, так і на внутрішній поверхні. і величина до залежить від величини обох поверхонь. [C.235]
Співвідношення між до і залежить в першу чергу від температури, яка істотно впливає на константу швидкості реакції до і значно слабкіше - на коефіцієнт масообміну а. Зі зниженням температури константа до зменшується набагато швидше, ніж коефіцієнт а. тому при невисоких температурах зазвичай виходить до а. тобто спостерігається кінетичний режим горіння. Зростання температури викликає різке зростання до і помірне збільшення а при досить високій температурі співвідношення між цими кінетичними характеристиками змінюється на до а. що означає перехід горіння в дифузний режим. [C.169]
Якщо процеси перемішування встигають повністю завершитися в межах зони прогріву (т. Е. До початку реакції), вони не будуть впливати на швидкість горіння. Очевидно, в атом випадку горіння протікає в кінетичному режимі, а швидкість горіння не залежить від розміру часток компонентів і повинна дорівнювати швидкості горіння гомогенної системи того ж хімічного складу. Такий режим горіння вперше було розглянуто в роботі [c.95]
У попередньому розділі (8, А) нами зазначалося, що для систем типу г 4 ТБ або г -Ь ж не може здійснюватися кінетичний режим, пов'язаний зі змішанням компонентів в зоні прогріву, і що для цих систем змішання може протікати тільки одночасно з горінням . [C.98]
Кінетичний режим горі, як це можна зробити висновок з попереднього, має місце при помірних температурах процесу, в тому числі і в період розігріву частки палива перед її займанням. Дифузійний режим горіння. навпаки, характерний для високотемпературних процесів. З цієї точки зору займання можна розглядати як перехід ог кінетичного до диффузионному режиму горіння. [C.17]
Досліди з частинками бородинского вугілля діаметром 5,15 мм показали, що величина зростає з температурою приблизно до 1000 С, а потім залишається постійною, але різною для різних діаметрів частинок (0,12 і 0,45 мм) і швидкостей псевдоожиження (0,1 - 0,3 м / с). Отже, при Т 1100 с - дифузний. [C.83]
З формули (1.3) видно, що величина А змінюється зі зменшенням відносного радіуса частки ft, наближаючись до величини к. Це означає, що в міру вигоряння процес горіння частки швидко переходить в кінетичний режим. [C.475]
Якщо крива 2 перетинає криву 1 в точці г, то це відповідає малим розігрівається і кінетичної області. У положенні 2 можливі три стаціонарних режиму, з яких стійкі тільки верхній (точка I) і нижній (точка), а середні (точки РМП) нестійкі. У точці т на кривій 2 можливий тільки один стаціонарний режим горіння. [C.133]
Частинки згоряють до шлакового залишку, а розраховується нема на I кг ушя, а на одиницю маси угая за вирахуванням золи. Горіння коксових частинок може відбуватися в кінетичному, дифузійному, або в змішаному режимі. В даному випадку розглядається дифузний режим горіння [5.90]. Решта допущення будуть вказані при описі різних механізмів переносу. [C.465]
Як було показано раніше, при концентраціях інгібітора вище критичної швидкість обриву кінетичних ланцюгів перевершує швидкість їх розгалуження і окислення протікає в повільному, стаціонарному режимі. Однак, якщо концентрація інгібітора дуже велика, може створитися ситуація, коли швидкість, розгалуження за участю інгібітора буде перевищувати швидкість, обриву і процес окислення знову стає нестаціонарним. Концентрація інгібітора. при якій вдруге змінюється кінетичний режим окислення. була виявлена в роботах [49, 50] і названа верхньої критичної концентрацією. За фізичним змістом цей критичний явище нагадує другий межа займання в ланцюгових реакціях горіння. [C.255]
Від співвідношення цих опорів залежить режим вигоряння частки вуглецю при / г д процес вигоряння визначається лише дифузійним масообмінних. при / г д режим горіння є в основному кінетичним. [C.71]
Однак для систем тв г (або ж -Ь г) може мати місце чисто дифузійний (і, в принципі, також чисто кінетичний) режим, пов'язаний з тим, що горіння кожної частпци (або Канлі) протікає в дифузійної (илп відповідно кінетичної) області . [C.98]
Аналіз цих кривих дозволяє встановити деякі загальні закономірності вигоряння поліфракційний пилу многозольного палива. З наближенням поліфракційний пилу за своєю зерновий характеристиці до монофракціонному складу, чому відповідає збільшення показника однорідності пилу, криві т] к.ф = (т1мако) повільніше наближаються до максимального значення т] к.ф. В такому ж напрямку діє і збільшення параметра макс- Звідси чим менше макс, тим ближче режим горіння поліфракційний пилу до режиму кінетичного, горіння (якщо Ьмакс = 0, то т к.ф = [c.75]
Відомо, що за вределамі кисневої зони в каналі на реакцію відновлення в меншій мірі впливають граничні умови і більшою мірою дифузія і тим більшою стеіені, чим більше константа швидкості реакції відновлення, т. О. чим вище температура реакції. У цій, так званій відновлювальної зоні, підвищення ск (ерості дуття інтенсифікує процес і якісно (в напрямку великого виходу СО) і кількісно за рахунок підвищення] гоеффпціонта масообміну 3 (до межі дифузійного гальмування. Коли реакція відновлення перейде знову в кінетичний режим) н за рахунок підвищення температури стінок. роль об'ємного горіння окису вуглецю, в відновлювальної зоні, звичайно, зводиться до нуля (при відсутності кисню). Крім об'ємного горіння окису вуглецю велику роль грає горіння її у поверхні стінок каналу. Для з'ясування основних факторів. впливають на співвідношення об'ємного і поверхневого горіння СО в каналі, можна скористатися найпростішим способом. застосованим Хітріна [239]. [c.322]
Хітрін [226] вважає можливим пронзводіть розрахунок часу горіння пилу розміром менше 100 х при / = 1000- 1500 ° С, приймаючи до = до, т. Е. Кінетичний режим. [C.486]
У формулі (1.41) швидкість горі приймається не залежить від зміни режиму міськвно в ході вигоряння частки. оскільки А і т постійні величини. Насправді, у міру вигоряння прог процес горіння пилоподібного тоіліва швидко переходить в кінетичний режим і, отже, сильно залежить від температурного рівня процесу. І тільки для відносно великих частпц і при високих температурах режим горіння тривало залишається дифузійним або проміжним і тоді слабо залежить від температури. Формула (1.41) взагалі не відображає реального характеру горі пилоподібного тоіліва, так як при цьому ігнорується перехід процесу горіння з одного режиму в інший в міру вигоряння частки. [C.487]
Вплив а на сумарну константу ско]) ості реакції позначається більш різко головним чином в кінетичному режимі горіння. НРП переході горі в кінетичний режим зі збільшенням а температура і швидкість реакції зменшуються і довжина зони горіння швидко зростає, вілоть до повного зриву процесу горіння. [C.535]
В. І. Бабієм і І. Ф. Попової [Л. 45] при дослідженні дрібних частинок розміром 150 мкм не було виявлено горіння летких біля поверхні частинок полум'ям. У міру зменшення діаметра частинки настає момент, при якому горіння летких переходить в кінетичний режим і вигоряння їх поширюється на обсяг газу. [C.341]
Швидкість поширення фронту полум'я прі кінетичному процесі горіння може збільшуватися внаслідок спотворення фронту полум'я (збільшення масової швидкості горіння речовини) і освіти ударних хвиль. обумовлених розширенням продуктів горіння. В результаті такого різкого збільшення швидкості поширення фронту полум'я виникає ударна хвиля. в якій відбувається стиснення і нагрівання ще незгорілої частини горючої суміші. Виникає режим горіння. при якому імпульс займання передається від шару до шару горючої суміші не дифузією і теплопровідністю, а йследствіе імпульсу тиску і нагрівання суміші вище температури самовоспламененія- це і є детонація. Тиск, що розвивається при детонації, у багато разів більше тиску вибуху і призводить до сильних руйнувань. Ні-обхо) 1, і мо пам'ятати, що детонація відбувається в певному інтервалі концентрацій, вужчому, ніж [c.163]
Регенерацію можна прискорити збільшенням кількості повітря, що подається в апарат, і концентрації в ньому кисню. Підводити багато повітря в верхні і нижні зони регенератора не потрібно, так як режим горіння в цих зонах близький до кінетичного. Основна кількість повітря слід направляти в середні зони. Таким шляхом досягається максимальна швидкість горіння коксу в регенераторі при найменшому загальному коефіцієнті надлишку повітря. При цьому доцільно збільшити площу газовивідну пристроїв, особливо в середніх зонах. Подача нагрітого повітря у верхню секцію регенератора дозволяє скоротити індукційний період горіння коксу. і, отже, збільшити ступінь використання обсягу регенератора. Крім того, зазвичай застосовується спосіб - збільшення обсягу регенератора - є доступним і досить ефективним шляхом для випалювання більшої кількості коксу з каталізатора. [C.44]