Підтвердженням висновку про вплив концентрації дрібних частинок на збільшення поверхні великої фракції при противотоке може служити також зміна швидкості оброблюваного матеріалу в залежності від концентрації третього компонента в газовому потоці (рис. 55). Як показано на графіку, підвищення 12 від Про до 0,3 незначно збільшує однак при Ц2, рівному 0,6, абсолютна швидкість великих частинок при х = 5 м зменшується приблизно в 1,6 рази. Особливо [c.175]
Зміна поверхні теп-лообмена оброблюваного Рис. 58. матеріалу в залежності від концентрації третього теплоносія показано на = oi8-io-a рис. 58, б. Перетин пря-мих з віссю ординат є значення поверхні теплообміну при відсутності третього теплоносія. Зі збільшенням концентрації дрібних частинок в однокомпонентному потоці газу і отриманням двокомпонентного теплоносія поверхня теплообміну зростає і при -0,6 в 1,5 [c.181]
Маса якого віднесло з шару матеріалу AAI = Мо - Л1 (т) = 146- 111 = 35 кг. Приклад 1.11. Знайти концентрацію дрібних частинок d), d = 1 IQ- м, Рм = 1200 кг / м у поверхні шару. якщо частка частинок із зазначеним діаметром 8% і віднесені з шару частинки уловлюються і повертаються в шар визначити також щільність потоку gy (d) буря з шару частинок діаметром d. Ожіжающего агент - повітря при / = 60 ° С (v = 19,6-10 "м с, рг = 1,025 кг / м). Знаходимо швидкість виносу частинок діаметром d [c.30]
Найбільш краща структура може бути отримана при рівномірному послойном налипання дрібних часток порошку на поверхню зародків за умови, коли співвідношення твердої і рідкої фаз (Т / Ж) максимально велике (вологість порошку мінімальна). При цьому рідинна прошарок між частинками при утворенні менісків практично відсутній і щільність упаковки максимальна. Такі-умови реалізуються в підвішеному шарі зародків при малій, але постійної концентрації дрібних частинок, які вносяться з постійною швидкістю в зону гранулювання форсункою. Зважений шар зародків може бути створений у вигляді завіси матеріалу в обертовому барабані (типу сферодайзер), або в киплячому шарі. [C.43]
Винос твердих частинок відбувається з вільної поверхні псевдозрідженим шаром. і інтенсивність виносу знаходиться в прямій залежності від концентрації дрібних частинок поблизу вільної поверхні [1]. Проникаючи в верхні зони, частки при цьому сепаруються по висоті шару відповідно до їх розмірами. [C.14]
При невисокій концентрації забруднень і невеликий в'язкості масла фільтрування зазвичай починається з повного закупорювання окремих пір фільтруючого матеріалу частками, розмір яких перевищує діаметр пір. Більш дрібні частинки в цей період ще не затримуються, проте досить швидко починають накопичуватися в порах, т. Е. Відбувається часткове закупорювання пір. Збільшення числа частинок, що не увійшли до пори, на поверхні фільтруючого матеріалу призводить до утворення сводіков над входом в пори, а подальше зростання числа цих частинок і їх ущільнення викликають утворення осаду. [C.193]
Все сказане показує, що інтенсивність формування твердих відкладень на стінках -фубопроводов буде визначатися товщиною дифузійного подслоя у поверхні і концентрацією в цьому подслое частинок, здатних до броунівському русі. Такий висновок добре узгоджується з практично спостерігається картиною пріоритетного формування початкового шару відкладень з дрібних частинок дисперсної фази / 22 /. [C.76]
Результати розрахунку також показують, що в разі займання частки невеликого розміру концентрація окислювача на поверхні частинки не набагато відрізняється від концентрації окислювача в середовищі. Цей висновок зберігається і для сукупності дрібних частинок (факела). Летючими насичується не тільки прикордонний шар [c.192]
Припускаючи, що в міхурі газ ідеально перемішується і з огляду на, що теплота від газу передається ще й часткам, що прокидається крізь міхур (в шарі дрібних частинок це дуже важливо), можна розрахувати (див. Приклад 2.3) висоту до, на яку підніметься міхур за час зменшення надлишкової температури газу в ньому в 100 разів. У гіршому випадку (в інтервалі діаметрів частинок 0,2-0,5 мм) ця висота (рис. 2.4,6) становить близько двох діаметрів міхура. Загальна висота шару зазвичай більше. Таким чином. в шарі дрібних частинок з [c.34]
Подібна програма дослідження була застосована вже неодноразово при дослідженні дисперсності каталізаторів магнітним методом. Однак успіх дослідження магнітних властивостей активних центрів буде істотно залежати від вибору об'єкта. Найбільш підходящим. об'єктом для дослідження магнітних властивостей активних центрів яв-лякется зразки, отримані шляхом адсорбції з розчину іонів заліза або нікелю на поверхні слабомагнітних носіїв (АЬОз, 5102, вугілля та ін.), які після відповідного відновлення в струмі чистого водню можуть дати в залежності від концентрації їх на поверхні частинки різної крупності. Внаслідок того, що будь-яка спроба отримувати атоми феромагнітних металів пов'язана з дробленням компактного феромагнетика на все більш дрібні частинки. виводи- [c.143]
З результатів, которие.билі отримані при вивченні завісімос / ги питомої магнітної сприйнятливості железоугольних каталізаторів з різними ступенями заповнення і які наведені на рис. 1 і 2, слід, що при зменшенні кількості заліза на поверхні, поступово зникає залежність магнітного моменту від напруженості магнітного поля. яка характерна для компактного феромагнетика. Це вказує на те, що при зменшенні кількості заліза на поверхні вугілля образувется все більш дрібні кристали. загальна кількість яких по відношенню до всієї кількості заліза можна розглядати як незначну домішку. Оцінка кількості феромагнітної домішки за методом Хонда призводить до висновку, що-завжди є дефіцит між загальною кількістю нанесеного заліза і тією кількістю заліза в кристалах, яке може бути визначено за методом Хонда. Так, при малих заповненнях частка кристалів за такою оцінкою прагне практично до нуля, як це видно з рис. 3. Звідси випливає, що при гранично малих заповненнях найбільш імовірним фізичним станом нанесеного заліза є атомне стан. При цьому, природно, не виключено, що крім заліза на поверхні вугілля у вигляді атомів є скупчення атомів в більші частки і співвідносне кількість заліза у вигляді атомів і у вигляді частинок якоїсь крупності визначається ступенем заповнення. Якщо тільки в зразках крім заліза у вигляді кристалів є залізо в атомному або близькому до нього стані, то нагрівання зразків при високій температурі повинно привести до збільшення магнітного моменту. який буде вказувати на зростання розмірів частинок. причому збільшення розмірів останніх не може відбуватися без припливу будівельних частинок. Таким чином. термоостаточной наматнічіваніе зразків повинно істотно залежати від концентрації заліза на поверхні і від його стану перед спіканням. З термомагнитного [c.144]
Завдяки присутності склоподібних речовин частинки летючої золи мають в основному кулясту форму [17, 61-63]. Деякі скляні кулясті частки - порожнисті і містять гази (зазвичай N2, СО2 і Н2О) і навіть більш дрібні частинки. Порожні частки (вони називаються ценосфер) легший за воду і можуть бути видалені при флотації. Крім кулястих є і микрокристаллические частки несиметричною форми. Розмір частинок коливається в межах від 0,3 до 100 мкм [19, 60, 64]. Звичайно, розподіл розмірів залежить від джерела і способу уловлювання золи. Ефективність уловлювання золи будь-яким пристроєм пропорційна розміру часток. Багато елементів, присутні в невеликих концентраціях в паливі, при згорянні його випаровуються і конденсуються на поверхні частинок летючого попелу. як це відбувається з SO2 [64-66J. При цьому більш дрібні частинки через більш розвиненою поверхні сорбують більше домішок. [C.268]
Шари утворень на рис. 12 розташовуються у вигляді субзерен на кордонах зерен [12]. У точці сонрікосновенія кількох зерен помітне відхилення від цієї картини не спостерігається (рис. 12, в і г). У плівці закису заліза (рис. 12, г) є значний градієнт концентрації. Слід зазначити, що морфологія осаду дуже різна на поверхні зразка (рис. 12, а і б), де концентрація кисню вища і частки утворень великі і випадково розподілені, і в центрі пластинки (рис. 12, віг), де дуже дрібні частинки Рез04 вимальовують субструктуру оксиду. [C.102]
Наведені вище формули застосовні лише до аерозолів е настільки дрібними частинками. що можна знехтувати втратами за рахунок їх осадження. При наявності великих часток випадання на землю може сильно зменшити концентрацію аерозолю. Частинки різних розмірів. випущені з деякої висоти до над землею, при ламінарному вітрі осіли б на землю на відстанях Ні1о по горизонталі (де і - швидкість вітру, а V - швидкість осідання частинки). Таким чином. частинки з малою швидкістю осідання досягли б землі лише дуже далеко від джерела. В турбулентної атмосфері частинки переносяться до поверхні землі турбулентної дифузії і осідають на поверхні за рахунок, седиментації, інерційного осадження. дифузії і, можливо, також під дією електричного поля Землі. Взаємодія факторів. керуючих осадженням аерозолів з атмосфери, досить складно і ще недостатньо вивчено. Все ж корисно оцінити швидкість осадження хоча б приблизно, припускаючи, що вертикальний розподіл речовини в хмарі не змінюється в прО процесі осадження і що швидкість випадання (кількість речовини. Випадає на одиниці площі за секунду) в будь-якій точці вздовж шляху хмари виражається твором концентрації аерозолю у самої землі% і швидкості осідання частинок V. Використовуючи метод. застосований при оцінці осадження зважених в повітрі спор і для розрахунку радіоактивних випадінь ми можемо обчислити кількість речовини. випав із хмари від безперервного наземного точкового джерела. замінивши постійну продуктивність джерела Q величиною Р (д). Остання представляє [c.279]
Дивитися сторінки де згадується термін Концентрація дрібних частинок у поверхні. [C.201] [c.53] [c.133] [c.50] [c.148] [c.29] [c.569] [c.572] Розрахунки апаратів киплячого шару (1986) - [ c.0]