Нормується константа з вибирається так, щоб варіація Fj (E) відрізка Е збігалася з його довжиною. [1]
Нормуючі константи Вп можуть або зростати, як Yn або відрізнятися від / я повільно мінливих множником. [2]
Звідси визначається нормується константа для рівняння стану ПВ. В (8.27) передбачається, що під час вибуху ВВ все хімічні реакції протікають в своєму обсязі вибухової речовини. При експериментальному вимірюванні теплоти вибуху в калориметричних бомбі продукти вибуху розширюються. [3]
Такий вибір нормують констант пояснюється виключно історичними причинами; ці константи з'явилися в результаті прямого узагальнення нормують констант в схемі Бернуллі на більш загальний випадок. [4]
В - деяка нормуються константа. яка буде незабаром чисельно визначена. [5]
Змінюючи значення довільної унормує константи Pi ми / міняємо масштаб для вимірювання функції у - Наприклад, якщо покласти FI 0, то відповідно до рівняння (1.156) для розбавлених розчинів з А. Такий вибір стандартного стану для коефіцієнта активності найчастіше і приймається, хоча він абсолютно не обов'язковий. Ми маємо право надати константі F - будь-яке інше значення, але тоді вже коефіцієнт активності г - го речовини в його розбавленому розчині нічого очікувати дорівнює одиниці, а прийме деякий інше значення, постійне для всієї області дійсності закону Генрі. [6]
Як і в скалярному випадку, з в (5.118) є унормує константою. [7]
Нам в даному випадку важлива неотрицательность, а не нормований-ність, оскільки нормується константу 2аг 2Р яка входить в Т лише в якості сомножителя, можна інтерпретувати як частину одиниці виміру. [8]
Оскільки z в лівій частині (5.149) задано, р (z) є нормується константа. необхідна для того, щоб інтеграл від лівої частини (5.149) по всьому діапазону р дорівнював одиниці. [9]
Такий вибір нормують констант пояснюється виключно історичними причинами; ці константи з'явилися в результаті прямого узагальнення нормують констант в схемі Бернуллі на більш загальний випадок. [10]
Байеса з апріорної ймовірністю класу AR (i), обраної у вигляді з ехр [- i2], де з - нормується константа. [11]
При цьому координату точки усічення зліва будемо змінювати в діапазоні 0 dpi Mdp 6, 58 (7, що з урахуванням величини унормує константи відповідає наступному інтервалу діаметрів частинок: 0 dp 297 мкм. [12]
Методологічно цікаво помітити, що викладений метод докази застосуємо і до деяких послідовностей випадкових величин, які не мають математичних, очікувань. Звичайно, що нормують константи повинні бути іншими. [13]
Звичайно, вираз (19) все ще містить інтеграл по траєкторіям, який потрібно обчислювати. Однак для великого числа важливих і цікавих завдань множник, що стоїть перед знаком інтеграла, укладає найбільш суттєві фізичні відомості, а інтеграл по траєкторіям грає роль трохи більшу, ніж нормується константа. В інших випадках залишився інтеграл по траєкторіям можна іноді обчислити, розглядаючи окремий випадок завдання, який може впоратися з попереднім прикладом. [14]
Q не залежить (або принаймні, практично не залежить) від оцінюваного параметра х, останній називається неенергетичних, якщо енергія істотно залежить від х, говорять про енергетичну параметрі. При оцінці неенергетичного параметра множник e - G також може бути віднесений до унормує константі. [15]
Сторінки: 1