Розглянемо кристалічну пластинку, вирізану паралельно оптичній осі. При падінні на таку пластинку плоскополяризованого світла звичайний і незвичайний промені виявляються когерентними. На вході до платівки різниця фаз δ цих променів дорівнює нулю, на виході з пластинки
(Ми припускаємо, що світло падає на пластинку нормально).
Вирізана паралельно оптичної осі пластинка, для якої
де m -будь ціле число або нуль, називається платівкою в четвертьволни. При проходженні через таку пластинку звичайний і незвичайний промені набувають різниці фаз, що дорівнює π / 2 (нагадаємо, що різниця фаз визначається з точністю до 2πm).
Платівка, для якої
називається пластинкою в полволни. і т.д.
Мал. 6.5. Проходження плоско-поляризованого світла через пластинку в полволни.
Розглянемо проходження плоско-поляризованого світла через пластинку в полволни. Коливання в падаючому промені, що відбуваються в площині Р. порушить при вході в кристал коливання звичайного променя і коливання незвичайного променя (рис. 6.5). За час проходження через пластинку різницю фаз між коливаннями і змінюється на p.
Тому на виході з пластинки фазовий співвідношення між звичайним і незвичайним променями буде відповідати взаємному розташуванню векторів і (на вході в пластинку воно відповідало взаємного розташування векторів і). Отже, світло, що вийшло з пластинки, буде поляризований в площині Р 1. Площини Р і Р 1 розташовані симетрично щодо оптичної осі пластинки О. Таким чином пластинка в полволни повертає площину коливань пройшов через неї світла на кут 2j (j - кут між площиною коливань в падаючому промені і віссю пластинки).
Мал. 6.6. Проходження плоско-поляризованого світла через пластинку в чверть хвилі.
Тепер припустимо плоско-поляризоване світло через пластинку в чверть хвилі (рис. 6.6). Якщо розташувати пластинку так, щоб кут j між площиною коливань в падаючому промені і віссю пластинки Про дорівнював 45 °, амплітуди обох променів, що вийшли з пластинки, будуть однакові (передбачається, що дихроизма немає). Зрушення по фазі між коливаннями в цих променях складе p / 2. Отже, світло, що вийшло з пластинки, буде поляризований по колу. При іншому значенні кута j амплітуди вийшли з пластинки променів будуть неоднаковими. Тому при накладенні ці промені утворюють світло, поляризований по еліпсу, одну з осей якого збігається з віссю пластинки Про.
Якщо на шляху еліптично поляризованого світла поставити платівку в чверть довжини хвилі, розташувавши її оптичної віссю уздовж однієї з осей еліпса, то пластинка внесе додаткову різницю фаз, що дорівнює p / 2. В результаті різниця фаз двох плоско-поляризованих хвиль, що дають в сумі еліптично поляризоване світло в плоскополяризоване. На цьому ґрунтується метод, за допомогою якого можна відрізнити еліптично поляризоване світло від частково поляризованого або світло, поляризований по колу, від природного.
Матеріал по темі: