Повний тепловий потік
Повні теплові потоки становили величини близько 8 вт; потоки тепла, що передаються шляхом випромінювання 0 11 вт; перепади температури в газовому шарі мали значення 15 - 16 С при температурі газу до 500 С. [1]
Повний тепловий потік через стінку сорочки внаслідок вільної конвекції і випромінювання дорівнює 1200 ккал / год. Перепад температури на стінці сорочки становить 0 16 С. [2]
Повний тепловий потік Q у формулі (3.11.8) виходить інтегруванням по х місцевої щільності теплового потоку. Тому тепловіддача від ізотермічної поверхні, зануреної в стратифіковану навколишнє середовище, під дією стратифікації зменшується. Числа Нуссельта обчислені за середньою різниці температур, а параметр стратифікації визначено формулою S L (dt00 / dx) / Atm де ktm to - t, - середня різниця температур поверхні і рідини, a L - висота пластини. [3]
Повний тепловий потік Q у формулі (3.11.8) виходить інтегруванням по х місцевої щільності теплового потоку. Числа Нуссельта обчислені за середньою різниці температур, а параметр стратифікації визначено формулою 5 L (dt00 / dx) / tm, де tm t0 - - tx - середня різниця температур поверхні і рідини, a L - висота пластини. Число Нуссельта для нагрітої поверхні в ізотермічної середовищі позначено Мііз. [4]
Залежність повного теплового потоку від властивостей пального в основному пов'язана з радіацією полум'я і визначається температурою факела і інтенсивністю утворення сажі в процесі горіння. Беручи до уваги суцільний спектр випромінювання вуглеводневої полум'я з незначною часткою селективного випромінювання двох - і трьохатомних газів, що містяться в продуктах згорання, при постійній температурі факела можна вважати, що щільність радіаційної складової повного теплового потоку визначається концентрацією сажі в факелі. Саме від концентрації сажі і оптичної товщини факела залежить величина ступеня чорноти полум'я. [5]
Для повного теплового потоку ми повинні користуватися, замість (4) гл. [6]
Залежність повного теплового потоку від властивостей пального в основному пов'язана з радіацією полум'я і визначається температурою факела і інтенсивністю утворення сажі в процесі горіння. Беручи до уваги суцільний спектр випромінювання вуглеводневої полум'я з незначною часткою селективного випромінювання двох - і трьохатомних газогене, що містяться в продуктах згорання, при постійній температурі факела можна вважати, що щільність радіаційної складової повного теплового потоку визначається концентрацією сажі в факелі. Саме від концентрації сажі і оптичної товщини факела залежить величина ступеня чорноти полум'я. [7]
Воно вказує відношення повного теплового потоку до тієї частини теплового потоку, яка обумовлена чистою теплопровідністю. На рис. 4.13 показана залежність числа Нуссельта від числа Релея в широкому діапазоні по змінам Сілверстона. Ми бачимо, що всі критичні значення числа Релея відповідають зламу на графіку виробництва ентропії. Чітко видно, що в нелінійній області виробництво ентропії не слід ніякому експериментальному принципом. [10]
Як бачимо, ставлення повного теплового потоку. підведеного до гарячим спаям термоелемента, до теплового потоку, що передається через термоелемент за рахунок теплопровідності виражається деяким коефіцієнтом, що залежать від добротності Z, температур спаїв і електричного режиму роботи термоелемента. В роботі [31] було запропоновано назвати його коефіцієнтом термопровідні т, так як він показує, яка частина підведеної теплового потоку передається крім теплопровідності за рахунок термоелектричних ефектів. Коефіцієнт термопровідні також характеризує ступінь ефективності термоелектричних матеріалів. Чим більше kT, тим більше передається тепла через термоелемент за рахунок термоелектричних ефектів, тим менше частка необоротних втрат (від загального теплового потоку) за рахунок теплопровідності. [11]
Інтерференційний член визначається як різниця повного теплового потоку Q і однофазних потоків. [13]
У табл. 5.2 проводиться порівняння значень безрозмірного повного теплового потоку (Q / L) / aT4, отриманих за допомогою узагальненого зонального методу і спрощеного зонального методу. [14]
Якщо відомо розподіл температури, то безрозмірна щільність повного теплового потоку на. [15]
Сторінки: 1 2 3 4