Квантування просторове в квантовій механіці, дискретність можливих просторових орієнтацій моменту кількості руху атома (або ін. Частки або системи частинок) щодо будь-якої довільно вибраної осі (осі z). Квантування просторове проявляється в тому, що проекція Мг моменту М на цю вісь може приймати тільки дискретні значення, рівні цілого (0, 1, 2.) або напівцілому (1/2. 3/2. 5/2.) Числу m. помноженому на Планка постійну. . Дві інші проекції моменту Mx і Му залишаються при цьому невизначеними, т. К. Згідно з основним положенням квантової механіки, одночасно точні значення можуть мати лише величина моменту і одна з його проекцій. Для орбітального моменту кількості руху m (ml) може приймати значення 0, ± 1, ± 2 ± l. де l = 0, 1, 2. визначає квадрат моменту Ml (т. е. його абсолютну величину):. Для повного моменту кількості руху М (орбітального плюс спину) m (ml) приймає значення з інтервалом в 1 від - j до + j. де j визначає величину повного моменту: і може бути цілим або напівцілим числом.
Якщо атом поміщається в зовнішнє магнітне поле H. то з'являється виділений напрям в просторі - напрямок поля (яке і приймають за вісь z). В цьому випадку Квантування просторове призводить до квантування проекції mн магнітного моменту атома m на напрям поля, тому що магнітний момент пропорційний механічному моменту кількості руху (звідси назва m - «магнітне квантове число»). Це призводить до розщеплення рівнів енергії атома в магнітному полі внаслідок того, що до енергії атома додається енергія його магнітного взаємодії з полем, що дорівнює - mHH (див. Зеемана ефект).
Принцип Паулі (принцип заборони) - один з фундаментальних принципів квантової механіки, згідно з яким два і більше тотожних фермиона (часток з напівцілим спіном) не можуть одночасно перебувати в одному квантовому стані.
Принцип був сформульований для електронів Вольфгангом Паулі в 1925 р в процесі роботи над квантомеханические інтерпретацією аномального ефекту Зеемана і надалі поширений на всі частинки з напівцілим спіном. Повний узагальнене доказ принципу було зроблено ним в 1940 р в рамках релятивістської квантової механіки: хвильова функція системи ферміонів є антисиметричною щодо їх перестановок, поведінка систем таких частинок описується статистикою Фермі - Дірака.
Принцип Паулі можна сформулювати наступним чином: в межах однієї квантової системи в даному квантовому стані може знаходитися тільки одна частинка, стан іншого повинно відрізнятися хоча б одним квантовим числом.
У статистичній фізиці принцип Паулі іноді формулюється в термінах чисел заповнення: в системі однакових часток, описуваних антисиметричною хвильової функцією, числа заповнення можуть приймати лише два значення