прилад для вимірювання характеристик ядерних випромінювань і елементарних частинок (інтенсивності випромінювання, енергії частинок, часу життя нестабільних ядер і частинок), основним елементом якого є Сцинтиляційний лічильник. Можливість вимірювання енергії С. с. пов'язана із залежністю інтенсивності світіння (світлового виходу) сцинтилятора від енергії, втраченої в ньому часткою. Для сильно іонізующих часток (α-частинок, уламків ділення ядер) і частинок малих енергій (ε ≤ 1МеВ) найкращими спектрометричними характеристиками володіє кристал NaI, активований Tl. який має лінійну залежність світлового виходу від енергії частинки для електронів з енергією ε ≤ 1 кев і для протонів з енергією ε ≤ 0,4 МеВ, а також інертні гази.
Для дослідження γ-квантів і електронів високих енергій NaI (Tl) як сцинтилятор також є найбільш гідною кандидатурою, так як він володіє високими щільністю (3,67 г / см 3) і ефективним атомним номером. Високий світловий вихід і хороша прозорість дозволяють отримати в С. с. хорошу роздільну здатність по енергії. При товщині кристала 50 см роздільна здатність Δε дається формулою
Для електронів і γ-квантів з енергією ε сцинтилляций про нний спектр про метр 1 Гев Δε досягає 1%.
У фізиці високих енергій для вимірювання енергії налітаючої частки ε сцинтилляций про нний спектр про метр 10-100 Гев інколи використовуються гігантські секціоновані С. с. повного поглинання, в яких маса сцинтилятора досягає десятків і сотень тонн. Вимірювання повної виділеної енергії в ядерному каскаді дозволяє визначити енергію налітаючої частки з точністю, що досягає ± 10%.
Завдяки високій ефективності реєстрації різних часток і випромінювань, а також швидкодії, С. с. знайшов широке застосування в ядерній спектроскопії (Див. Ядерна спектроскопія) і спектроскопії часток високих енергій. В області малих енергій (≤ 1 МеВ) С. с. поступаються в енергетичному дозволі пропорційним лічильникам (Див. Пропорційний лічильник) і напівпровідникових детекторів (Див. Напівпровідниковий детектор).