збуджений електрон
Збуджені електрони випромінюють енергію, Відповідну червоній області видимої частини спектра. [1]
Збуджений електрон. який перейшов в зону провідності, являє собою один тип носіїв струму в напівпровіднику. Збуджений електрон звільняє енергетичний рівень в валентної зоні, в якій після цього стає можливою електрична провідність. Вакантний рівень в валентної зоні можна уявити собі у вигляді ковалентного зв'язку, що позбулася одного зі своїх електронів, в результаті чого в даному місці з'являється справжній позитивний заряд. Перехід сусіднього електрона на цей зв'язок призводить до переміщення ненасиченої зв'язку в напрямку, протилежному напрямку, в якому відбувається перескок електрона. Отже, в валентної зоні провідність обумовлена позитивно зарядженими носіями струму, які називаються дірками. Слід підкреслити, що поведінка дірки визначається властивостями електронів, що знаходяться в валентної зоні. Таким чином, дірки не можуть випускатися в вакуум або перетинати поверхню розділу напівпровідник - електроліт, так як вони не можуть існувати поза ґрат напівпровідника. [2]
Збуджені електрони віддають отриману енергію у вигляді світлового випромінювання потужність. Остання залежить від хім. складу люмінофорів, к-рио виготовляють з сульфідів цинку і кадмію, що дають світіння, близьке до білого. Перехід електронів із збудженого стану в нормальне після припинення збудження відбувається протягом нок-якого часу, паз. Цей перехід супроводжується зменшенням яскравості післясвітіння. [3]
Збуджені електрони віддають отриману енергію у вигляді світлового випромінювання потужність. Остання залежить від хім. складу люмінофорів, к-які виготовляють з сульфідів цинку і кадмію, що дають світіння, близьке до білого. [4]
Збуджений електрон спочатку належить централь. Відмінність рідбергових спектрів від спектрів, розглянутих досі, абсолютно ясно в граничному випадку, коли всі атоми відносяться до одного і того ж періоду періодичний ської системи або у таких молекул, які містять атоми тільки одного типу (не рахуючи водню), наприклад в аліфатичних і ароматичних органічних сполуках. У таких молекул спектр називається Ридберг-вим, якщо головне квантове число порушеної рівня більше, ніж головне квантове число електронів, складових валентну оболонку; при цьому основний і збуджений рівні зберігають деякі атомні характеристики, що дозволяють розрізняти їх точніше, ніж за їх пов'язую щим і розпушує властивостями. [5]
Збуджений електрон спочатку локалізована у лигандов. [6]
Сам збуджений електрон знаходиться на орбіті (яка часто займає велику область простору), пов'язаної слабкіше, ніж орбіта, з якої він був збуджений. Тому такий електрон легше відірвати від молекули іншим електрофільним реагентом. [7]
Як збуджені електрони. так і дірки окружаются іншими екранують електронами; тимчасова постійна відповідає періоду класичних плазмових осциляції. Зазначені порушення можуть розпадатися, збуджуючи в свою чергу пари; однак для збуджень низької енергії це малоймовірно, них часи життя в дійсності обернено пропорційні квадрату відстані до фермієвського поверхні. [8]
Такий збуджений електрон має деяку ймовірність подолати поверхневий бар'єр і в результаті цього покинути метал, стаючи ежектірующее-ванним електроном. [9]
Коли збуджений електрон релаксує, молекула руйнується. Лазерне дію ексимерних систем вперше було виявлено в рідкому ксеноні, який накачувався електронним пучком. Згодом були створені ексимерні лазери на газоподібних молекулах Хе2, КТ2, Аг2, а також на з'єднаннях інертних газів з галогенами, таких, як XeBr, XeF, XeCl, KrF, ArF, KrCl. Атоми збуджуються електронними пучками високої енергії або за допомогою швидких розрядів. Ексимерні лазери можуть випромінювати світло в ультрафіолетовій і вакуумно-ультрафіолетової областях спектра. [11]
Такий збуджений електрон. рухаючись до поверхні металу, може витратити частину A t сво-їй енергії на непружні зіткнемося-нення всередині металу; при виході ж з металу він витратить ще енергію А на роботу виходу. [12]
Тоді збуджені електрони потрапляють у вільний 4s - 3ony, яка називається зоною провідності, і стають здатними брати участь в електричної провідності. Ця величина являє собою найважливішу характеристику кристалічної речовини. Залежно від ширини забороненої зони все кристалічні тіла поділяються на 3 класи: метали, напівпровідники і ізолятори. В металах ширина забороненої зони дорівнює нулю, так як заповнена і вільна зони перекриваються між собою і, по суті, валентна зона одночасно буде і зоною провідності. Звідси випливає концепція квазівільні електронів в металах. Саме здатність валентних електронів в металах до вільного переміщення по всьому об'єму кристала і обумовлює їх високі електричну провідність і теплопровідність. [13]
Коли збуджені електрони повертаються в стабільний стан, вони випромінюють червоне сіє. [14]