Віддача головки прямого випромінювання, тобто створюване нею звуковий тиск, як відомо. пропорційно коливального прискоренню її дифузора. Прискорення дифузора пропорційно силі, створюваної струмом I в звуковій котушці. Цю силу можна визначити за формулою F = BIl (В - магнітна індукція в зазорі головки. L - довжина провідника звукової котушки). Твір Вl є конструктивним параметром головки прямого випромінювання.
Струм, що протікає через рухому в магнітному полі звукову котушку, при постійній амплітуді напруги на її висновках обернено пропорційний її повного електричного опору і протидії ЕРС, що виникає в звуковий котушці при її русі в зазорі. Індуктивна складова повного опору звукової котушки і протидії ЕРС є частотнозавісімой, тому струм, що протікає через котушку, а отже, і віддача головки прямого випромінювання залежать від частоти звукового сигналу.
При відтворенні частоти. що збігається з основною резонансною частотою рухомої системи головки, відбувається різке зменшення її віддачі. Пояснюється це зростанням протівоедс звукової котушки в результаті збільшення швидкості її переміщення в магнітному полі (вплив активного і індуктивного опорів звукової котушки при цьому можна не враховувати).
Збільшити віддачу на резонансній частоті за рахунок збільшення індуктивності в зазорі або довжини провідника неможливо, так як залежність віддачі від параметра В1 неоднакова на різних частотах.
На рис. 1 приведена частотна характеристика звукового тиску головки на частотах до 500 Гц. По осі ординат відкладено зміна віддачі головки в порівнянні з номінальною (крива б).
Крива а (в порівнянні з кривою б) являє собою частотну характеристику звукового тиску головки, що має підвищене значення В1, а крива в - знижений (при постійному активному опорі звукової котушки). З малюнка видно, що в інтервалі частот від 70 до 500 Гц віддача головки прямо пропорційна добутку В1. Але поблизу резонансної частоти картина різко міняється. Зростання В1 призводить до зменшення віддачі на нижчих частотах, а при зменшенні величини Вl віддача зростає. Відбувається це в результаті дії згаданої протівоедс, яка при інших рівних умовах прямо пропорційна параметру В1.
Підвищити віддачу головки на резонансній частоті можна, якщо на цій частоті через котушку буде протікати більший струм. Спосіб, що дозволяє здійснити це, заснований на використанні додаткової звукової котушки L2 (рис. 2).
Другу звукову котушку намотують зверху або знизу основної. Її підключають через послідовний LC контур (L3С1), резонансна частота якого вибирається рівною основний резонансної частоті рухомої системи головки. Завдяки малому опору LC контура на основний резонансної частоті додаткова котушка виявляється підключеної паралельно основній. При цьому сила F, що забезпечує прискорення подвижней системи головки, буде визначатися сумарним струмом, що протікає через обидві котушки. Таким чином, віддача гучномовця на резонансній частоті зросте.
На частотах, що відрізняються не менш ніж на одну октаву від резонансної, повний опір контуру L3C1 досить велике, що виключає вплив додаткової котушки на роботу головки.
- "Audio" (США). 1974. т. 58. № 12
- "Wireless World" (Англія), 1975. т. 81, № 1472