Переміщення - ядро
Іншими словами, електронних переходів з плином часу не відбувається, так як при Ф 1 фу 0 протягом всього процесу. При кожному переміщенні ядер електрони миттєво приймають таку конфігурацію, яка відповідає мінімуму їх енергії при даному електронному стані і даному розташуванні ядер; електрони Безінерційна-но слідують за ядрами. При цьому ядра рухаються в потенційному полі Sj (X), яке для кожного електронного стану / залежить тільки від координат ядер. Отже, власне значення е хвильового рівняння для електронів (8.14) грає роль потенційної енергії ядер. Якщо ця функція відома, то завдання полягає в тому, щоб рішенням рівняння (8.19) визначити рух ядер в заданому потенційному полі. [16]
У більшості випадків над степовими і передгірними районами Азербайджану і Дагестану відзначаються західний і східний потоки. Західний потік пов'язаний з переміщенням ядер високого тиску або гребеня азорського максимуму на схід через південь ETC, Чорне море і Грузію. Східний потік обумовлюється впливом сибірського і середньоазіатського антициклонів або вторгненням холодного повітря через Каспійське море, Азербайджан і Дагестан. [17]
Мовою максимальної симетрії перше з них йде по шляху найменшого руху. Однак другий процес для отримання кінцевого продукту вимагає меншого переміщення ядер. [18]
Існування дискретних рівнів енергії в атомах обумовлено квантовомеханіч ескім характером руху електронів. У молекулах, крім руху електронів, можливо також переміщення ядер один щодо відповідності - але одного-можуть виникати коливання і обертання атомів навколо центру мас. Ці рухи теж квантуються, однак з огляду на значно більшої маси частинок енергетичні рівні тут лежать дуже близько один до одного; найменше розрізняються рівні обертання молекул. [19]
До числа локальних впливів повністю або частково можуть бути віднесені: зміна витрат димових газів або робочого середовища шляхом байпасірованія регулюючого щабля, рециркуляція димових газів у верхню частину топки, уприскування. Нелокальними впливами є: рециркуляція димових газів в нижню частину топки, переміщення ядра факела за допомогою поворотних пальників або перемикаються ярусів пальників, газове регулювання при несиметричному розташуванні пароперегрівачів шляхом перерозподілу теплових навантажень між корпусами котла. [20]
Тут правило відбору схоже на правила (6) або (7) за винятком того, що використовуються функції х i і х / Як зазначалося вище, кожна коливальна хвильова функція повинна належати до одного з тиг новий симетрії точкової групи молекули. Зокрема, перший збуджений коливальний рівень (v 1) має симетрію переміщень ядра. відповідних власне коливання. [21]
При побудові таких діаграм передбачається, що енергія, будь то повна електронна або орбітальна, безперервно залежить від геометричних параметрів системи. І хоча з хвильовими функціями виникають деякі особливості (наприклад, переміщення Каспію s - функцій слідом за переміщеннями ядер), повна електронна енергія, як можна показати, залишається безперервної разом з її першими похідними по геометричним параметрам. Будемо вважати, що такого ж типу безперервність існує і у орбітальних енергій. Це - перше зі згаданих вище умов. [22]
Методика спін-ехо має обмежені можливості внаслідок впливу процесів молекулярної дифузії. Переміщення ядер внаслідок дифузії з однієї частини поля в іншу призводить до зменшення амплітуди луна-сигналу. Величини Т і Т2 практично мало залежать від хімічних властивостей зразка. [23]
При заданому складі молекул і її геометрії число коливань кожного типу симетрії строго фіксоване. Однак визначити, як саме переміщуються ядра при кожному виді коливань, не просто. Ці переміщення ядер відбуваються вздовж нормальних координат, і вони залежать від (невідомої) функції потенційної енергії всієї молекули, а також і від її загальної форми. Що визначено, однак, так це координати симетрії. Вони являють собою просто наведені по симетрії лінійні комбінації (ПСЛК) різних зсувів ядер. Ці координати можуть бути обрані не єдиним способом. Зазвичай вибирають ПСЛК довжин еквівалентних зв'язків або валентних кутів між еквівалентними зв'язками. [24]
Частина її, що визначається обуренням атомних електронів, практично безінерційна і миттєво слід за рухом локалізованого електрона. Інакше поводиться частка поляризації, пов'язана з орієнтацією існуючих або індукованих диполів. Так як переміщення ядер атомів і молекул відбувається зі швидкостями, багато меншими швидкості руху електрона, орієнтаційна поляризація володіє точною інерційністю і не встигає слідувати флуктуацій останнього. Раз виникнувши, вона в подальшому є енергетичною пасткою для електрона, її утворив, навіть за відсутності будь-яких дефектів. Іншими словами, локальна поляризація діелектрика буде стаціонарно підтримувати електрон в локалізованому стані, а він, у свою чергу, буде підтримувати стаціонарну поляризацію кристала. Величина поляризації визначається квантово-механічним середнім значенням поля електрона і форму потенційної ями в цьому випадку можна розрахувати як потенціал системи ідеальних диполів, розміщених у вузлах кристалічної решітки. [25]
Дискретність рівнів енергії в атомах обумовлена квантовомеханічним характером руху електронів. У молекулах також є певні рівні енергії електронів. Однак крім руху електронів в молекулах можливо ще переміщення ядер один щодо одного - коливання ядер і обертання їх навколо центру мас. Ці рухи теж квантуються, однак з огляду на значно більшої маси ядер енергетичні рівні тут лежать дуже близько один до одного. [27]
Для неколеблющіхся молекул дипольний момент не залежить від величини маси; в цьому випадку рівняння (П-2) буде справедливо як для НХ, так і для DX. Припустимо тепер, що реальні коливаються молекули НХ і DX знаходяться в своїх основних коливальних станах, що цілком справедливо при звичайних температурах. Згідно наближенню Борна - Оппенгеймера [20, 21], рух електронів відбувається настільки швидше переміщення ядер. що, коли молекула проходить через дану конфігурацію, її можна розглядати в кожен даний момент як систему, що спочивають по відношенню до переорієнтації електронної хмари. Тому дипольний момент хитається молекули в будь-який момент часу в точності відповідає дипольному моменту, який дається рівнянням (П-2) для випадку неколеблющейся молекули при цьому меж'ядерном відстані. [28]
У деяких випадках інвагінація інфекційної нитки відбувається в одну, в деяких випадках - в кожну сусідню клітку. За цим інвагінірованним трубчастим порожнинах (дивертикула) перетікає укладену в слиз вміст нитки. Найбільш активне зростання інфекційних ниток відбувається зазвичай поблизу ядра рослинної клітини. Проникнення нитки супроводжується переміщенням ядра. яке просувається до місця інфекції, збільшується, змінює форму і дегенерує. Подібна картина спостерігається при грибної інфекції, коли ядро нерідко спрямовується назустріч внедрившимся гіфам, притягається до пошкодження як до місця найбільшої фізіологічної активності, впритул присувається до нитки, розбухає і руйнується. Мабуть, це характерно для відповідної реакції рослини на інфекцію. [30]
Сторінки: 1 2 3