Такий запис дозволяє говорити про те, що при проходженні крізь одну атомну площину в первинному пучку відбувається зміна фази на-д. При проходженні через пана площин фазовий кут складе -гд. Таким чином завдання визначення амплітуди діфрагірованних променів зводиться до підсумовування амплітуд променів. відбитих від всієї сукупності площин з урахуванням коефіцієнта відображення окремих площин і коефіцієнта проходження. дія якого в нашому розгляді зведено до зміни фази при кожному акті відображення. [C.491]
Лінії ликвидуса. солідусу і пряма EF, що визначає склад евтектики. ділять площину фазової діаграми, на п'ять областей (рис. 9.2) [c.418]
Площина и = 0, відповідна нескінченно віддаленої площині фазового простору системи (IV, 11), буде інтегральної для системи (IV, 12). Досліджуємо положення рівноваги. які лежать на цій площині, розглядаючи тільки 1-й октант простору і, V, Хю, відповідний 1-му Октант простору х, у, м При цьому обмеження система (IV, 12) має два положення [c.137]
Точки перетину площині фазових (хімічних) ефектів з площиною трикутника Гіббса визначаються співвідношенням [c.122]
Звідси випливає, що площину фазових [c.122]
У фазово-контрастному пристрої КФ-4 (рис. 35) є набір фазових об'єктивів, які відрізняються від звичайних тим, що в їх оптичної системі є фазовий кільце. У револьвері 2 конденсора 1 поміщені кільцеві діафрагми. зображення яких проектуються на фазовий кільце об'єктива. Для кожного об'єктива передбачена своя діафрагма. Фазовий кільце разом з кільцевої діафрагмою забезпечує отримання ефекту фазового контрасту в зображенні. За допомогою гвинтів зображення кільцевої діафрагми центрується щодо фазового кільця. При правильному налаштуванні пристрою зображення кільцевої діафрагми має збігатися з фазовим кільцем (т. Е. Кільце має перекривати зображення діафрагми по всьому колу). Для спостереження за площиною фазового кільця під час налаштування [c.37]
Ідея методу Пуанкаре полягає в зниженні обсягу оброблюваної інформації при вивченні поведінки фазових траєкторій шляхом розгляду лише дискретного ряду точок на траєкторії. Реалізується ця ідея шляхом вибору деякої (взагалі кажучи, довільної) площині в фазовому просторі і спостереження за точками перетину цієї площини фазовими траєкторіями. Метод пояснює малюнок 2.10, де для тривимірного фазового простору показані [c.52]
ТОЧКИ перетину площини фазового траєкторією (причому фіксуються тільки точки, в яких траєкторії перетинають площину в одному напрямку, в даному випадку, зверху вниз). [C.53]
Чисельні оцінки меж адіабатичного поведінки. Існування інтегралів руху може бути виведено з чисельних розрахунків перерізів площині фазового простору, як ми вже робили в 2.4. Якщо частинки лежать на фіксованій кривої в фа- [c.257]
Нехай розглянута нами рідина є розплавом якогось кристалічного матеріалу. Створимо в горизонтальному перетині меніска температуру при якій відбувається кристалізація розплаву, так що тепер вище площині цього перерізу розплав переходить в тверду фазу. Повідомимо далі твердій фазі рух вгору з постійною кінцевої швидкістю і, залишаючи незмінним положення площини фазового переходу за рахунок вибору відповідного теплового режиму. Після початку руху затвердевающая частина меніска буде безперервно утворювати циліндричний тверде тіло. поперечний переріз якого збігається з перетином меніска площиною кристалізації. При визначенні остаточного розміру отриманого твердого тіла повинен бути врахований коефіцієнт теплового розширення. [C.22]
Таким чином, роль початкового тіла, нижче званого запалом, зводиться до утворення меніска, який при фіксованому положенні поверхні фазового переходу і визначає форму витягається вироби. Здавалося б, що тепер, підбираючи відповідну приманку, а з нею і меніск і маючи в своєму розпорядженні в певному місці площину фазового переходу, можна витягнути зразок наперед заданої форми. Однак таким шляхом (кристалізацією за способом Чохральського) отримати бажану форму закристалізуватися зразків важко. Легко по- [c.22]
Як приклад може служити система, що складається з двох солей із загальним іоном і води. При прямокутній системі координат. бажаючи представити області появи різних фаз, потрібно було б користуватися просторової моделлю. що, однак, незручно (і не використовується). Розглядаючи систему при постійній температурі. можна побудувати на площині фазову діаграму трикомпонентної системи (ізотермічна діаграма). [C.191]
Не зупиняючись на конкретних реакціях. тут ми торкнемося лише одного з набули останнім часом поширення методів, при якому іск.пючается час з кінетичних рівнянь і знаходяться стабільні рішення задачі на основі розробленої Ляпуновим теорії стійкості. У найпростішому випадку двох змінних х ш у (наприклад, двох активних центрів або одного активного центру і температури) з кінетичних рівнянь dx / dt = Ф, з х, у) і dy / dt = Фу (х, у) (х і у - концентрації або концентрація і температура) отримаємо рівняння dxfdy = / х, у), яке може бути відображено на площині (фазова площина або діаграма) і проаналізовано (по Ляпунову) з метою знаходження особливих точок. що визначають умови стабі.тгьності системи (див. [136], глава X). Таким шляхом можуть бути отримані межі займання. зокрема межі, обумовлені одночасним дією ланцюгового і теплового факторів (об'єднана теорія ланцюгового і теплового займання), режим хімічних коливань і ін. [c.219]
Рішення завдання про наявність граничних циклів в досліджуваній системі іноді може привести до значних труднощів. Однак граничний цикл завжди можна визначити побудовою фазових траєкторій в соо-гветствует області фазової площини. Фазова траєкторія у вигляді розходиться від особливої точки спіралі буде прагнути до стійкого граничного циклу зсередини, а з зовнішнього боку до нього буде наближатися фазова траєкторія у вигляді навивати спіралі (рис. 6.10, а). При нестійкому граничному циклі фазові траєкторії змотуються з нього як з внутрішньої сторони, так і з зовнішньої (рис. 6.10, б). Такий граничний цикл. як будь-який нестійкий рух, не може існувати в реальній системі. [C.183]
Методу ідентифікації променя по максимуму інтенсивності властива обмежена точність. Як показав Вольтер [18], можна забезпечити значно більшу різкість, якщо використовувати мінімум інтенсивності за фазової платівкою полдліни хвилі. Наприклад, якщо в приладі з поворачивающимся дзеркалом (гальванометрі) оптимальну щілину замінити платівкою нолдліни хвилі, то різкість світловий стрілки збільшиться в 25 разів. Однак така різкість виходить тільки в тому випадку, коли світловий промінь після фазового пластинки поширюється в однорідному середовищі і на шкалу проектується оптичне зображення пластинки. Якщо ж зображення площині фазового платівки не проектується на екран, як, наірімер, в тіньових методах. то відстань між пластинкою і екраном дол але бути не надто великим, оскільки в іншому випадку нахил бічних гілок піку буде більш пологим. При великих відстанях між пластинкою і екраном зі збільшенням фокусної відстані / параметр Хю для однієї і тієї ж координати на екрані зменшується. Дифракційна картина при цьому розширюється, як випливає з співвідношення (586). Крім того, необхідно враховувати, що в тіньових приладах світловий пучок проходить через області оптичної неоднорідності. Тим ие менш використання фазової пластинки полдліни хвилі, наприклад, в дослідженні дифузії Вінера (гл. 3, розд. 1.1) дозволяє підвищити точність. [C.57]
Незважаючи на безперечну відсутність зарядів при потенціалі Липпмана. потрібно ще зважати на досить істотними диполь-ними подвійними шарами по обидва боки кордону розділу. Площина фазової кордону іонів металу в металевій фазі не обов'язково точно збігається з такою ж площиною електронів. Уже нікчемне їх розбіжність призводить до дуже суттєвого діпол'ному подвійному шару в металі, як це схематично показано на рис. 38. Крім того, треба зважати на адсорбцией орієнтованих молекул води (у водних електролітах). Діполь- [c.115]
Розгляд фазового портрета показує, що на більшій частині площині фазові траєкторії спрямовані назустріч один одному. проте на осі х існує Континіум положень рівноваг. при якому може відбутися зависання системи. Для усунення цього необхідно якимось чином повернути лінію перемикання, щоб забезпечити рух зображає точки вздовж лінії перемикання до початку координат. Цього можна досягти, якщо в міру наближення до осі х координата X по абсолютній величині буде зменшуватися. [C.374]
За допомогою поняття площині фазових ефектів дуже легко вивести / ву теореми А.В.Сторонкіяа про зв'язок між значеннями фазових ефектів компонентів і положенням дотичній до изотермо -ізобаріческой кривої двофазної рівноваги Дзу. [C.122]
Мал. 6.6. Схема, що показує у вертикальній площині фазові співвідношення для прогресивної віутреіней хвилі з фазової швидкістю. спрямованої вниз (це означає, що групова швидкість спрямована вгору). Суцільними лініями позначені лінії максимального (високого) і мінімального (низького) тиску. які одночасно є лініями максимальної та мінімальної швидкостей напрямок руху буде таким, як показано. Штрихові лінії позначають положення максимуму (важкий) і мінімуму (легкий) обурення щільності. Якщо напрямок поширення фази змінити на протилежне, в діаграмі зміниться иа протилежне тільки напрямок руху.
Методи оптимізації в хімічній технології видання 2 (1975) - [c.0]
Динаміка і регулювання гідро- і пневмосистем (1987) - [c.175]