резонансний перехід
Резонансний перехід з енергією 77 3 кев в 197а між V першим збудженим і 3 /, основним станами досліджений значно докладніше, ніж резонансні переходи в інших важких елементах. Воно інтенсивно вивчалося групами дослідників в Ок-Рідж і Берклі. Парамагнітного надтонкої взаємодії в комплексах АІ2 поки не виявлено. [1]
Резонансні переходи в ядрах характеризуються надзвичайно високою чутливістю до найменших відхилень від резонансної енергії. Тому відбувається - в силу закону збереження імпульсу - передача частини енергії гамма-кванта на віддачу ядра (подібна витраті частини енергії жодного пострілу на віддачу стовбура) руйнує резонансні умови. Однак в тих випадках, коли яке випромінює або поглинає гамма-квант ядро закріплено в кристалічній решітці, виникає можливість сприйняття імпульсу віддачі вже не окремим ядром, але всієї гратами, як цілим. При цьому енергія віддачі - обернено пропорційна масі випромінювача або поглинача - виявляється незрівнянно менше і вже не перешкоджає здійсненню резонансних умов. [2]
Вимушений резонансний перехід зі стану т в стан т, з більшою енергією вельми малоймовірний через енгармонізм атомного спектра. [3]
Для резонансного переходу ймовірність переходу може досягати одиниці, частота переходу дорівнює матричному елементу переходу. [4]
Наявність резонансних переходів. очевидно, в цьому, випадку не змінює функції розподілу. [5]
Порушення електронних резонансних переходів електромагнітним полем, що має частоту, яка визначається формулою (3) -, носить назву електронного парамагнітного резонансу. [6]
Поєднання резонансного переходу енергії з дифузійним вимагає зближення молекул нема на відстань газокінетичний діаметрів, а на відстань, рівніші граничного значення (R0) для резонансної передачі. Дифузійні зміщення на таку відстань за час життя збуджених молекул розчинника досить вірогідні. [7]
Реакції резонансного переходу енергії коливального збудження від однієї молекули до іншої. Якщо молекула А може поглинути квант енергії hvt, а молекула В випустити такий же квант енергії, то при зіткненні молекул А і В може відбутися резонансний перенос енергії збудження від молекули В до молекули А. Випромінювання і потім поглинання кванта енергії при цьому не відбувається. Міграція енергії збудження від В до А протікає безвипромінювальної. [8]
Ширина лінії цього резонансного переходу мало мала для вивчення надтонкою структури, зате перехід 83 кев повинен бути відповідним. Однак перехід 73 кев в Ш1г виявляється кращим в більшості випадків, так як ширина лінії менше і енергія нижче. Оскільки природна ширина лінії складає всього лише 7 4 - 10 - 8 ев, а квадрупольний момент основного стану дорівнює 1 5 барн [39], Ш1г можна розглядати як перспективний елемент для вивчення хімічного зв'язку. До сих пір не було отримано докладних відомостей про надтонкою структурою спектрів, але Томсон і ін. [33], вивчаючи KIrCle, IrO2 і гідратованих 1гС13, 1гС14 і 1г2О3, виявили ізомерні зрушення, а в разі 1гО2 - квадрупольному розщеплення, що дорівнює 3 0 мм / сек. Ханцікер і ін. [40] отримали дозволений спектр надтонкої структури, що складається з 8 ліній, для Ш1г в залізі. [9]
Внаслідок розбіжності частоти безфононного резонансного переходу 1 - 3 з частотою лазерної генерації, вимушені переходи будуть відбуватися між станами 2 і 3, а заселеність стану 2 визначається температурою зразка і підпорядковується розподілу Больцмана. Введення в розгляд стану 2 робить зручним дослідження збудження світлом, частота якого зміщена щодо резонансу в довгохвильовий край лінії поглинання. [10]
Тим, не менше резонансних переходом у лужноземельних елементів прийнято вважати перехід ns2lSQ - nsnplPl, так як відповідна лінія все ж значно інтенсивніше інтеркомбінаціонной. З тієї ж причини терм nsnp SP називають метастабільним. [11]
Тому в таких розрахунках резонансні переходи не фігурують. [12]
В область А200 нм потрапляють резонансні переходи ряду нейтральних атомів. переважної більшості одне - і двократно іонізованих атомів, а також всіх іонів більш високої кратності іонізації. [13]
Відношення цієї ширини до енергії резонансного переходу Г / е 0 визначає необхідну точність настройки для потрапляння в резонанс. [14]
тг; С0 - частота резонансного переходу. а0 - коефіцієнт поглинання в центрі лінії, / нас ПосН2 / 32я3д2712т - параметр насичення середовища, ц - діпольньш момент переходу, Т2 - час поперечної релаксації, т - час поздовжньої релаксації збудження, яке для дворівневої моделі збігається з часом життя верхнього рівня. [15]
Сторінки: 1 2 3 4