З виразу (2.3.19) видно, що для того, щоб виконувалася умова Аф 0, необхідно, щоб | ц | Ф 0. У цьому випадку спонтанне випромінювання обумовлюються лено потужністю, випромінюваної електричним диполем атома, і кажуть, що перехід є дозволеним електричним дипольним. Навпаки, ко-ли У = 0, то і А = 0, а перехід називають забороненим електричним ді-польним. У цьому випадку перехід може відбутися в результаті інших, муль - тіпольних випромінювальних процесів, наприклад за рахунок коливань магніт-ного дипольного моменту атома (магнітний дипольний перехід). Однак такі процеси є зазвичай набагато менш імовірними.
Розглянемо тепер випадок забороненого електричного дипольного пе-рехода, т. Е. Коли ц = 0. Оскільки | ^ | = | Ц21 |, то співвідношення (2.3.7) покази-кість, що перехід заборонений, якщо обидві власні функції їх і і 2 одночасним-аме або симетричні, або антисиметричного (т. Е. Мають однакову парність) .1 Дійсно, розглянемо два вкладу в підінтегральний Вира-ються в (2.3.7) в точках г і - г, а саме і 2 (г) егщ (г) Йу і і2 (-р) (- ег) щ (-р) Йу. Легко помітити, що коли обидві власних функції симетричні (м (-р) = = м (г)) або антисиметричного (и (-р) = - и (г)), ці два вкладу рівні і проти-воположни по знаку. Оскільки це справедливо для довільних точок г і - г простору, то інтеграл (2.3.7) в цьому випадку дорівнює нулю, так що і || л | == 0. Навпаки, коли обидва стани мають протилежну парність (на-приклад, голок симетрична, а і 2 - антисиметрична), два вкладу в подинте-грального вираз в (2.3.7) в точках г иг рівні і мають однаковий знак . У цьому випадку, очевидно, маємо | ц | Ф 0, так що перехід є разре-шенним електричним дипольним.
Підводячи підсумки, можна сказати, що дозволені електричні диполь - ні переходи можуть відбуватися тільки між станами протилежний-ної парності, тоді як переходи між станами однаковою парності можуть відбуватися (хоча і з істотно меншими можливостями) тільки в результаті інших, мультипольних випромінювальних процесів (в приватно-сти, при магнітному дипольному випромінюванні) .2
Приклад 2.1. Оцінка величин т8р і А для дозволених і заборонених електричних дипольних переходів. Для дозволеного електричного дипольного переходу на частоті, що відповідає середині видимого діа-пазона, оцінку порядку величини А можна отримати з (2.3.19) при подстіла-новке X = с / V = 500 нм і | ц | = Еа, де а - радіус атома (а = 0,1 нм). Таким чином, можна отримати А = 108 с-1 (т. Е. Х8р = 10 ні). Для магнітного ді-польного переходу величина А виявляється приблизно в 105 разів менше, так що ТЗВ = 1 мс. Відзначимо, що згідно з (2.3.19) величина А зростає як третій ступінь частоти переходу, так що значимість процесу спон-танного випромінювання швидко збільшується зі зростанням частоти. Дійсно відс-но, для переходів з частотами в діапазоні від середнього до далекого ІК ве-роятность спонтанного випромінювання часто виявляється пренебрежимо малої, і в цьому випадку зазвичай домінує безвипромінювальної дезактивації. З дру-гой боку, якщо розглядати рентгенівський діапазон (скажімо, при X ^ 5 нм), то величина х8р стає виключно малої (10-100 ФС), що становить основну проблему при отриманні інверсіїзаселеність-стей в рентгенівських лазерах.
Гравірування по металу проводиться на професійному обладнанні. Гравірування з високою деталізацією застосовується для оформлення подарунків, пам'ятних речей.
В даному розділі наводиться короткий опис когерентних властивостей світла, що випромінюється звичайною лампою (лампою розжарювання або га-зонаполненной лампою). Оскільки світло в цьому випадку обумовлений спон-танним випромінюванням багатьох атомів, по суті ...
В результаті зіткнень частинок з електронами в обсязі електричного розряду відбувається постійне освіту електронів та іонів. Ударна в.о.-ція здійснюється присутніми в розряді гарячими електронами, т. Е. Тими, енергія яких більше ...