Хімія і хімічна технологія
Порівнюючи (482) і (486), бачимо, що АЦ надпровідника в ехр [1 / Л (0) V] разів перевищує величину енергії зв'язку ізольованою куперовской пари. [C.270]
У макроскопічному зразку надпровідника за рахунок потужного взаємовпливу електронних пар встановлюється одна фаза (див. Гл. V, 3). Розрізавши надпровідник на дві частини і відсунувши їх, наприклад, на 1 мм, можна отримати різні фази. оскільки взаємний вплив їх усувається (розмір куперовской пари З 1 мм). Отже, ланцюг розірвана, струм в ланцюзі відсутній (рис. 212, а). Але якщо зрушити шматки надпровідника на 10-20 А (відстань, меншу о). то між ними можливий обмін в силу звичайних хвильових властивостей електрона. А якщо вже електронні пари перекочовують з одного шматка в інший, бар'єр між ними не повинен надавати електричного опору. т. е. бути надпровідним. Це помітив англійський фізик Джозефсон (1962 р). Розглядаючи властивості тунельного контакту (рис. 212, б, в) між двома сверхпроводниками, він прийшов до відкриття двох наступних ефектів. [C.529]
Для металів, сплавів, твердих розчинів і деяких ін. Соед. надпровідність пояснюється в осн. електронно-фонон-ним механізмом спарювання електронів з протилежними спинами з утворенням зв'язаного стану-т. наз. куперовских пар (теорія Бардіна-Купера -Шріффера). [C.297]
Невелике тяжіння здатне привести до утворення своєрідних квазіатомов або квазімолекул, що складаються з двох електронів. Вони отримали назву куперовских пар (по імені передбачив їх існування Л. Купера). Заряд куперовской пари дорівнює 2е. [C.337]
Освіта куперовских пар призводить до перенормування енергетичного спектра елементарних збуджень. Тепер для збільшення енергії електронів необхідно розірвати куперовской пару, подолавши енергію зв'язку між ними. Існування куперовских [c.337]
Експеримент підтвердив справедливість намальованою вище картини. Було виміряно заряд куперовской пари. Він виявився рівним 2е. Суш, ествованіе ш, їли А також підтверджено численними експериментами. [C.339]
Типові контакти Джозефсона за відсутності надпровідності мають опору порядку декількох ом. З виникненням надпровідного стану при досить низькій температурі опір зникає і починається туннелирование куперовских пар через бар'єр при нульовій напрузі на приладі. [C.151]
Остаточно сформулювати основні гіпотези теорії БКШ можна таким чином при Про До надпровідний основний стан є сильно корелювати стан. коли в просторі імпульсів нормальні електрони в тонкому шарі поблизу поверхні Фермі по можливості щільно заповнюють парні стану з протилежними спіном і імпульсом. Зазначена кореляція між у парами майже цілком обумовлена принципом Паулі. а не справжнім динамічним взаємодією між парами. Це припущення дозволило обчислити енергію надпровідного основного стану. яке повністю визначається кореляцією між куперовскими парами електро- тронів з протилежними спіном і імпульсом. Взаємодія, що приводить [c.269]
Зміна ширини ш, їли з температурою. Коли температура надпровідника піднімається вище О, К, все більше число електронів порушується тепловим чином в поодинокі квазічастічние стану. Ці порушення мають властивості квазічастинок в нормальному металі вони легко розсіюються і можуть набувати або втрачати енергію як завгодно малими порціями. У той же самий час продовжує існувати конфігурація електронів. все ще корелюється в куперовские пари, що забезпечує надпровідні властивості. Критична температура Тс досягається (при Н = 0), коли всі парні стану руйнуються і Д (Тс) = 0. Для випадку слабкого зв'язку Т визначаються з рівняння [17] [c.270]
У разі магнетика з анізотропією типу легка площина початкова симетрія описується групою 0, яка в результаті переходу зводиться до тривіальної. Точно така ж зміна симетрії відбувається і в недосконалому бозе-газі (жідаості), так як множення комплексного числа г з на е можна розглядати як поворот двокомпонентного вектора з координатами Ке г з, 1т ф на кут ш. Таке ж порушення симетрії відбувається в надпровіднику, де величина гр є хвильової функцією конденсату куперовских пар. [C.27]
Біогенний магнетит і магніторецепціі Нове про біомагнетізма Т.2 (1989) - [c.151]